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ponenti è dato dalla distanza del punto che le rappresenta dal lato opposto 

 al vertice che indica questo componente. Sul piano di questo triangolo pos- 

 sono poi portarsi perpendicolarmente le temperature, dandosi così origine ad 

 un sistema grafico solido in forma di prisma triangolare regolare. Laddove 

 è possibile prevederlo, le freccio indicano la direzione in cui la tempera- 

 tura sale. 



Tipo 1° (I, II, II). Siano i tre componenti A, B e C. A e B sono 

 isomorfi fra loro, C non è isomorfo nè si combina con alcuno dei due. È il 

 caso comune di due corpi isomorfi sciolti in un terzo solvente. Sui lati AC 

 e BC del triangolo (fig. 1), si trovano allora proiettati i soliti sistemi di 



curve coi due punti crioidratici E e D, nei quali coesistono come fasi solide 

 rispettivamente A e C, B e C. Lungo il lato AB si trova invece proiettata 

 una curva continua lungo la quale si separano cristalli misti di composizione 

 variabile. 



L'andamento degli equilibri nelle miscele ternarie è ora assai chiaro. 

 È evidente infatti che formando A e B soluzioni solide in tutti i rapporti, 

 non si potrà mai avere alcun sistema invariante, cioè nessun punto in cui 

 coesistano tre fasi solide. Avremo quindi una sola curva crioidratica riunente 

 i due punti lei lungo la quale si separeranno assieme C e cristalli misti 

 di A e B di composizione variabile. Ciò venne già provato da me (*), e sul- 

 l'andamento di questa curva ho dimostrato ed enunciato la regola seguente: 

 La curva crioidratica delle miscele di due corpi isomorfi è una curva 

 continua fra i punti crioidratici dei due componenti. Questa regola fu anche 

 da me verificata, illustrando così sperimentalmente questo caso, nelle soluzioni 



(!) Gazz. chim. ital. 1897, I, 552. 



