t! ir p h 



quindi g è positiva. Inoltre per -<TT<C;rr, risulta p sen- € ">ftsen-2', 



y 2A v v 



t' 



e perciò g è ancora positiva. /terò g non diventa un massimo per - — T , 

 ma un poco prima. Infatti, essendo 



(5) / = ^(^cos^-^cosM, 



p 2 — h-\v v v v J 



t t' 

 si vede che mentre per - piccolissimo / è positiva, per - — T risulta ne- 



t' t' 



gativa ; per conseguenza z si annulla per - <C T. Quando - oltrepassa il va- 



t' pi' 

 lore T, sen h - seguita ad esser positiva, mentre sen — diminuisce ; giunge 



t! 



perciò un momento in cui g s'annulla. Tal valore di - è minore di 2T, 



v 



t' 



giacché per - = 2T la s risulta negativa, e sarà indicato con t\ . Questo 



punto, in cui la curva taglia l' asse delle i', è un punto di flesso? Considerando 

 la derivata seconda 



t' t' 

 si vede che per - = T è negativa, e tale si conserva fino a - = t' com- 



v v 



preso, mentre per ^ = 2T diventa positiva; quindi il punto di flesso giace 



t tf 

 nel tratto di curva da - = L a - = 2T . 



v v 



Queste considerazioni sono sufficienti per porre in luce le differenze fra 

 l' andamento della curva (S) e quello della curva immagine del vero moto 

 di A. Dalle equazioni (3), (5) e (6) si traggono poi le seguenti osservazioni 

 utili in geodinamica: 



1°. Nel vuoto la curva (S) è indipendente dalla massa del pendolo. 

 Nell'aria invece essa dipende da m; ma se si vuol trascurare la resistenza 

 dell' aria, bisognerà che il peso che costituisce il pendolo abbia grande massa 

 e piccolo volume. 



2°. Che per un medesimo valore di T, i punti d' incontro della curva 

 con l'asse delle t' sono indipendenti dall'ampiezza a delle oscillazioni; ed 

 è anche indipendente da a la distribuzione dei massimi e minimi, e dei 

 punti di flesso. 



