sione dell'energia elettromagnetica elementare per unità di volume, assumendo 

 come assi coordinati un sistemn di assi di simmetria elettrica, potremo 

 scrivere 



(1) f = {e , X 2 + s 2 Y 2 + «, Z 2 + U 2 + V 2 + W 2 ) . 



«i , « 2 , f 3 sono le così dette costanti dielettriche principali e l'espres- 

 sione (1) di /' conviene a qualunque mezzo cristallino perfettamente dielet- 

 trico. Se le tre costanti «i , « 8 , s 3 sono eguali, il mezzo è isotropo, o come 

 tale si comporta rispetto ai fenomeni elettromagnetici ; se soltanto due di 

 queste tre costanti sono eguali, i corrispondenti cristalli si dicono uniassici; 

 in caso diverso Massici. 



I fenomeni elettromagnetici, all' interno del cristallo, hanno le stesse 

 simmetrie della funzione f; quindi, in ogni caso, un centro di simmetria e 

 tre assi di simmetria binarii rispettivamente ortogonali. D'altra parte, un 

 calcolo molto semplice dimostra che se l'asse s, p. es., è, per f, un asse 

 di simmetria almeno ternario esso è anche un asse d'isotropia e, quindi, 

 comunque si scelgano gli altri due assi x e y, / ha sempre la forma (1) 

 con e, = f 2 , e il mezzo cristallino è uniassico. Ricordiamo poi che le re- 

 lazioni fra le simmetrie dei fenomeni elettromagnetici in un mezzo cristallino 

 e le simmetrie della sua costituzione molecolare dipendono dalla nota legge 

 di fisica cristallografica che « tutte le simmetrie di costituzione del mezzo 

 cristallino devono rimanere tali per /', come, del resto, per ogni altro feno- 

 meno fisico che possa riscontrarsi nell' interno del cristallo » . Ne viene 

 subito che i sistemi cristallini in cui si riscontra un asse ternario, quaternario, 

 o senario, sono al più uniassici e l'esperienza dimostra che tali sono effetti- 

 vamente, a meno che non si tratti del sistema regolare nel qual caso il 

 cristallo, rispetto ai fenomeni elettromagnetici, si comporta come isotropo. 



2. La spinta alle presenti ricerche m'è venuta dalla constatazione del 

 fatto che, combinando, in modo opportuno, i metodi d'integrazione da me 

 adoperati in precedenti Note ('), si riesce ad integrare in modo completo 

 anche le equazioni dell'ottica relative ai mezzi uniassici portando, quindi, così, 

 la teoria generale dei fenomeni luminosi, per questi mezzi, allo stesso livello 

 che l'indicata teoria ha raggiunto per i mezzi isotropi. Effettivamente, poi, 

 le accennate equazioni s' integrano egualmente, basandosi sugli stessi me- 

 todi contenuti nelle citate Note, anche nel caso in cui l'energia magnetica 

 non sia una funzione isotropa, purché l'energia elettromagnetica elementare 



(') Campi elettroni, dipendenti da una sola coordinata. Sulla integrazione delle 

 equazioni di Maxwell, in Rend. della R. Acc. dei Lincei, sedute 19 dicembre 1915 e 

 16 aprile 1916. Colgo qui l'occasione, riparando ad una involontaria omissione, per ag- 

 giungere ai lavori citati nelle ultime Note: A. Tonolo, SulV inteyr. delle equaz. fonda- 

 mentali dell'elettro din. Ann. di mat., tomo XVII. 



Rendiconti. 1917, Voi. XXVI, 1° Sem. 



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