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totale continui ad avere un asse di isotropia. Le equazioni stesse s' inte- 

 grerebbero anche se nel mezzo cristallino si debba tener conto, in certa mi- 

 sura, dei fenomeni di conduzione purché l'asse d'isotropia della energia elet- 

 tromagnetica elementare continui ad esser tale per gli ultimi fenomeni. Per 

 non andare incontro a formole complicate, ci limiteremo, però, solo al caso 

 in cui il mezzo è perfettamente dielettrico e la corrispondente energia 

 elettromagnetica abbia la forma (1), ma supporremo che, nel mezzo, possano 

 aver luogo correnti di convezione. 



II. — Sistema di equazioni aggiunto e teorema di reciprocità. 



3. Le equazioni che vogliamo assoggettare ai nostri studi si possono 



scrivere 



TX = 

 l C1 ~òt ~ 



(2) / e 2 | - = c 



* 3 — e I ~ — ì — ^ nw i 



nelle quali la costante c è, al solito, la velocità della luce nel vuoto ed 

 u,v,tc sono funzioni note di x , y , z , t> Poiché, poi, le cose che diremo 

 in questa parte del nostro lavoro sono indipendenti dall'ipotesi particolare 

 di s l =e 2 , noi le esporremo come se la detta ipotesi non sussista. 

 Qualunque sieno «i , « 2 , s 3 , al sistema di equazioni 



3-W 







f) 





m 



1)2 



Dx ' 







1)X 







( ìZ 







\ ~ày 



~òZ , 





;>x 







i •• 













(-- 



\ì>x 







V n 











2X ! ' 



« 2 — — 



ìli 





^ / ' 



— 



Dy 3 _ ^£2 



7>y ' -02 



\ ~òx Isy 1 



daremo il nome di sistema aggiunto del sistema (2). Se ora X , Y , ... , W 

 soddisfano al sistema (2) e (fi , <p t , ... , xp z al sistema (3), si trova subito 

 che vale l'identità 



~ j>, X t", -}- s 5 Y y/ 2 + * 3 Z Va — (U 3>, + \> 8 + W 9 ,)] = 



= C [ ^ ( V — W xp 2 -f- Y y 3 - Z 9,) + • • • j — 4tt(« i//, + y + «P *h) 



