Determinate, così, W e Z, troviamo subito, per X e V, 



/ 2X(2 . t) = x (s— et) -f x (*-f- co h- 



+ -L[v (3— co - v (s -{-&)] + 



+ f ^ ( ' 1 w £ 5 + (' - * } ' J + w f> - c e - * } - ^ ! ! * + 



+ C — ( 1 j Z |> + C (t — *) , *] — Z [« — {t - t) , t] I , 



(23) 



2 V (*, = f e , [X (* - C/)— X,(* + CO] + V (*— 00 + V (* + CO + 

 -f-C— fS W-E* + C(< — r),T]_ W|> — G(t — r) ,t] jdr + 



+ f 'jz[^+CU-T),z] + Z[^-C(/-r),T]|^ 



nelle quali formole non abbiamo messi in vista i parametri a; e i/ da cui 

 le uostre quantità pure dipendono. Per Y ed D troviamo, invece, analo- 

 gamente 



I 2Y(#,f) = Y t (f — O0 + T,(*d-Qi)r- 



- 4= [U (i — co - U, + co — 

 1 £ 1 



fj W[* + C(<-t),t| + \V[,-U(/- t),t] U + 



+ C — ( ~Z|> + C — — Z[l— G(l — t),t] 

 (28') < ^ » ' ' 



2U(M)=— y«i [Yo(* - CO-Y (^-f-CO] + U (^- CO + U U+CO+ 



+ ~h J ' j W [ * h C U ~~ x ] ' T] ~ W [ " ~~ C ( * ~ T) ' * ] | d% ~ 

 -o^~£ |z[* + Ó(« — *) , ,] + Z[i— :C(/-*) 



VI. — Centro luminoso in un mezzo uniassico. 



9. Mettendoci dal punto di vista della teoria elettromagnetica della 

 luce, diremo che un punto A, in un mezzo qualunque, è un centro lumi- 



