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noso (più in generale, centro di scuotimento elettromagnetico) se all'interno 

 di una piccolissima regione S, intorno al punto A, esistono delle masse 

 elettriche vibranti (restando nel caso più generale, si può lasciare indeter- 

 minata la frequenza di queste vibrazioni) le quali restino continuamente 

 all' interno della detta regione di spazio, e intendendo di considerare gli 

 effetti prodotti dal movimento di queste masse elettriche a distanze finite 

 da A e infinitamente grandi rispetto alle dimensioni di S. 



Otterremo subito le forinole atte a rappresentare il campo elettroma- 

 gnetico dovuto al centro di scuotimento A, nel nostro caso, se, nelle forinole 

 generali, supponiamo che sia X = Y = • • = W = , mentre u,v,w 

 sieno diversi da zero soltanto all'interno della varietà cilindrica con le gene- 

 ratrici parallele all'asse t e di sezione normale S, per t > 0. Avremo così 

 tre specie di campi elettromagnetici distinti da considerare supponendo che 

 sia diversa da zero una sola delle tre quantità u , v , w all' interno della 

 varietà cilindrica sopra menzionata. E, poiché le forinole relative al caso 

 in cui v solamente è diverso da zero si deducono da quelle relative al caso 

 in cui è diversa da zero soltanto u , facendo rotare gli assi coordinati 

 x , y , z , nel senso positivo, di un angolo retto, intorno all'asse z , ci re- 

 stringeremo a trascrivere le formole relative ai due casi in cui è diversa 

 da zero soltanto w , ovvero u . 



Se chiamiamo x , y , g b le coordinate del centro luminoso A, nel caso 

 in cui sia u = v = , w =f= , ponendo 



JS r r 



con r = ys i [_(x— ^ ) 2 + {y— y*)ì + — ^ ) 2 , 



avremo 



mentre X , Y , U , V saranno date s 

 si ponga X„ = Y = U = V = 

 Nel caso, invece, in cui sia v ■■ 



J Jri r r 



upre dalle (23) , (23') quando, in esse, 

 e, per W e Z. le espressioni (24) 

 = w = . u 4= , ponendo 



r = \/{x — x Y + (y — y Q y + (, - So y , 



