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Ora, per le stesse equazioni differenziali del movimento di un proietto, è : 



g cos if dv = v j g sen y -4- — F(v) > d<p C = coefficiente balistico 

 g£ = + v* d<p ; gr] = v 2 tg(pd(p . 



La nostra equazione diventa: 



# = " V 2 tgy rfy -f tg 6 — y rfyj — è ^y — rfy 



donde 



dv — tgOdx 



(9) d 9 = g 



y.(tg 9 - tg 6) - *v(«? tang ».+ ^ F(V) ^) 



Con la (8)' er si passa dalla correzione dg> alla correzione da per la. 

 elevazione. La (9) è stata ottenuta trascurando gli infinitesimi del secondo 

 ordine senza altra ipotesi sussidiaria. 



Come controllo, osserviamo che nel vuoto, per bersagli posti all'oriz- 



V 2 



zontale uscente dall'arma, si ha : gittata = X = — sen 2ce ; a> = q>. Cosicché 



9 



b — 2 — sen 2y> tg g>. È poi F(V) = 0; cosicché la (9) diventa: 



di/ — tang 6 dx 



in completo accordo con la (8) fcis ove si ponga n — . 



La (9) appare dunque accettabile tanto più volentieri, che essa vale 

 anche nel vuoto [cfr. il § 4 per nuove forinole di correzione e nuove inter- 

 pretazioni della (9)]. 



Formule più approssimale potremmo ottenere con lo stesso procedi- 

 mento, sostituendo parabole alle linee rette con cui abbiamo rappresentato 

 l'arco iniziale e l'arco finale della traiettoria. — Soltanto l'esperienza 

 può dire se sia conveniente, o no, raggiungere questa migliore approssima- 

 zione teorica. Forinole analoghe si hanno per la correzione del tiro con 

 variazione di carica. 



In ogni modo io propongo per la correzione dei tiri curvi o con forti 

 dislivelli di abbandonare i metodi usuali, ma di usare o la (9), o quella 

 forinola analoga più approssimata, che, come dicemmo, si può ottenere con. 

 analogo procedimento. 



