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Le soluzioui solide invero sono state messe in paragone con i cristalli 

 misti prima da Lecoq de Boisbaudrand, indi da van't Hoff; ciò ha permesso a 

 H. W. Backhuis-Roozeboom (') di spiegare i fenomeni della solubilità e della 

 fusibilità dei cristalli misti, e l'equilibrio di essi con la fase amorfa secondo 

 la legge delle fasi di Gibb. Ma la generalizzazione di questa teoria non 

 eia necessaria ; la maggior parte dei cristalli misti, specialmence le miscele 

 isomorfe non sono soluzioni, o se lo sono, questo fatto, non perchè tale, ma 

 per le ragioni suesposte, non modifica le conclusioni, che si traggono dalle 

 miscele — non soluzioni — . 



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Posto ciò possiamo esaminare le condizioni di equilibrio di contatto 

 fra un cristallo misto così concepito e la fase amorfa, da cui esso trae ori- 

 gine. Il problema così posto è naturalmente risolvibile con gli stessi dati 

 occorrenti per dimostrare la legge di Curie (*), secondo la quale gli accre- 

 scimenti perpendicolari alle facce di un cristallo sono proporzionali diretta- 

 mente alle loro rispettive costanti capillari. 



Esso è il seguente. Il cristallo misto in esame sia composto di due 

 componenti, cioè di due cristalli in intimo contatto fra di loro fino nelle 

 piccole parti. L'equilibrio di esso con la fase amorfa, nella quale si trovano 

 gli stessi componenti, in generale in proporzione diversa da quella, in cui 

 si trovano gli stessi componenti nel cristallo misto, avverrà quando in primo 

 luogo la proporzione fra i due componenti non si alteri, pur variando la 

 massa complessiva in corrispondenza con la legge delle fasi di Gibb; in 

 secondo luogo quando l'energia superficiale sia minima in corrispondenza 

 con la minima azione; ed in terzo luogo, vogliamo stabilire, quando il vo- 

 lume totale del cristallo misto non varii, ferma stando per tal modo la con- 

 dizione che non vi sia nel sistema nè immissione nè emissione di energia 

 calorifica. La sola variazione possibile è dunque nella forma. 



Immaginiamo che il cristallo misto sia formato di particelle finissime 

 del primo e del secondo componente. Le perpendicolari alle facce del cri- 

 stallo misto, tirate da un centro interno, attraverseranno strati del primo 

 e del secondo componente. Sia p. es. p r la distanza effettiva dal centro 

 ad una delle numerose facce costituenti il contorno di area s r , la quale 

 consterà di due parti, una di esse d'area s' r appartenente al primo compo- 

 nente, l'altra di area s' r ' appartenente al secondo. La distanza perpendico- 

 lare p r consta anch'essa di due parti: p' r , comprendente strati del primo 

 componente, e p" comprendente strati del secondo, sicché p r = p' r ~\-p'r come 



(') Zeitschr. f. phys. Chemie, 1391, 8, 531. 



( 2 J C. Viola, R. Accademia dei Lincei. 1916, li, 401. 



