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s r = s f r -f- s' r ' . I volumi elementari dei due componenti sono rispettivamente 



\v'r S 'r 6 \t>r S r' 



e quindi i volumi totali: 



1 r=n 



V — - V fi s' r del primo componente, 



"5 r=l 



(1) 



V" = -'Vfl"s" « secondo 



9 "r r 



O r=l 



intendendo estese le sommatorie a tutte le facce si , s' 2 , s' 3 , ... , s' n e rispet- 

 tivamente s'i , s" » $3 > ••• i dei due componenti con le rispettive distanze 

 perpendicolari p[ , p' 2 , fi , ... , p' n e p" , jOg' , jt? 3 ' , ... , fi a partire da un 

 centro interno comune . 



Siano a[ , a' 2 , a' 3 , ... , a^ e rispettivamente al', a£', a 3 ', ... , a" le costanti 

 capillari delle suddette n facce dei due componenti ; le tensioni superficiali 

 totali saranno con ciò 



r=n 



{ E' = y a' r s' del primo componente, 

 E" = y a'' s'' " secondo » 



r r 



Consideriamo ora una deformazione virtuale del cristallo misto, sotto 

 l'azione della fase amorfa. 



Facendo variare di óp r la distanza perpendicolare p r = pi- -f- Jt)" , si 

 otterrà una variazione corrispondente dsj dell'area e ós" relative alla 

 perpendicolare p r , cosicché le variazioni volumetriche elementari saranno: 



(s' r -J- ós'r) àp'r = s r ^Pr del primo componente, 



W + Ss r) W == S r *Pr ' SeCOnd ° 



trascurando quantità piccole di secondo ordine. 



Facendo la variazione totale del volume elementare, ossia 



si ottiene semplicemente 



s' r óp r = ^ p' r ds' r per il primo componente, 



2 



% ófi = £ fi ós'; » secondo 



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