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Nel considerare uua piccolissima deformazione del cristallo per effetto 

 del contatto con la fase amorfa, una sola ipotesi è giustificata, cioè che 

 avvenga una variazione di volume, rimanendo inalterato il rapporto fra i 

 due componenti, come si è sopra osservato, poiché si suppone che l'equilibrio 

 stabile secondo la legge delle fasi di Gibb sia pienamente raggiunto. 



Questa ipotesi, per le cose sopradette, porta naturalmente all'equazione : 



Consideriamo analogamente le variazioni parziali delle tensioni super- 

 ficiali, dovute alle stesse variazioni delle aree ós' r e ós'J ; otterremo: 



SE' = J a' r ós' r del primo componente, 

 JE"='y <x';ós'; » secondo 



Dalla loro somma risulterà la variazione totale dell'energia superficiale 

 del cristallo misto, la quale dovrà annullarsi per l'equilibrio stabile del 

 sistema, vale a dire si avrà 



Y «' r ós' r + y << = 0. 



r=l r=l 



Le due equazioni come condizione dell'equilibrio del cristallo misto in 

 contatto con la fase amorfa nella supposizione che non vi sia nè emissione 

 nè immissione di calore, sono dunque le seguenti: 



Moltiplicando la seconda di queste equazioni per una costante — C da 

 determinarsi, e sommata alla prima, si ottiene 



(4) Z (K - c<) ò S ' r + y - c<) w; = o . 



r=i r=i 



Le variazioni ós' r e ós" , come ancora Sp' r e dp" non sono fra loro indi- 

 pendenti; infatti le concentrazioni dei due componenti sono determinati, 

 tale essendo la condizione nell'equilibrio di contatto. Potremo dunque sta- 

 bilire il rapporto, costante, almeno entro certi limiti, 



(5) 



SS'; = C r te, 



r = 1 , 2 , 3 , ... , n , 



