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 mediante il quale la (4) diventa 



(6) X | (p' r - co a; + (f r - c<) Cr <? s ; | = o , 



ove tutte le variazioni ós' r , r = 1 , 2 , 3 ... n , sono fra loro indipendenti, o 

 possono considerarsi tali, sino a quantità piccole di secondo ordine. Per tal 

 modo le (6) si scindono nelle n condizioni seguenti : 



(7) {Pr-\-P" c r) = G{*' r + *';Cr) r = 1 , 2 , 3 , ... , n . 



Vale a dire: gli accrescimenti medi, perpendicolari alle facce del 

 cristallo misto sono proporzionali direttamente alle costanti capillari 

 medi dei due componenti. 



Da qui segue la regola: La figura normale di un cristallo misto, è 

 una media delle figure normali dei cristalli che lo compongono nel rap- 

 porto, in cui essi si trovano nel cristallo misto (Analogia della legge di 

 Curie). 



Fin qui abbiamo considerato che òs' r e ds' r ' siano dello stesso segno ; 

 ma ciò non è assolutamente necessario. Possiamo all' incontro sostituire 

 alle (5) il rapporto 



(5 a ) Ós' r ' = — C r Ós' r > 



con la quale in luogo della (6) si ottiene: 



(8) y | (p' r - c<) w r - ( P r ; - c<) Cr K j = o 



e in luogo delle (7) le condizioni di equilibrio : 



(9) (p r — prC r ) = G'(a r — a' r 'c r ), r = 1,2,3,...,». 

 Moltiplicando le (7) e le (9) per s,', col riguardo delle (5) e (5 a ), si deduce 



(10) p r Sr+p'r's' r ' = C(a r S r + a' r 's r ') j 



(11) p'rir—tì'tf — — 4%') j T n ' 



Dando ad r tutti gli indici 1 , 2 , 3 , ... , n , quante sono le facce in esame, 

 indi sommando tutte le analoghe alle (10), e alla lor volta tutte le ana- 

 loghe alle (11), si ottengono le relazioni seguenti: 



r=n r—n r=n r=n 



(12) y v' r < + x f r s r ; - c y «; < + c £ < < , 



