e T* non vengono identici, si rivela in ogni pendolo il fenomeno dei bat- 

 timenti, la cui durata corrisponde all'espressione (5) già detta, ossia al 

 lento periodo del terzo sistema. 



Anche nel caso idiodinamico, è molto piccolo il rapporto 



m* _ 8.1X1.021 - - 



Mi ~~ 21.9 X 1.027 — ° 



I 



e possiamo adattare ad esso le forinole (6) e (5). Basteranno calcoli appros- 

 simati, essendo la nostra una dimostrazione e non una misura assoluta. 



I liquidi inferiore e superiore, se soli, avrebbero oscillato coi periodi: 



(7) T,-= — ^= = 1689 s ; T s = — l — = 2778 s . 



Per le lunghezze U ed l s metto le cifre che corrispondono ai periodi 

 delle (7). Avremo: 



b fast T.; 



(8) 



U — 4 h — h s T* — T* 



li /k T s 



k — l* h— ih Tl — T] 

 Le (6) forniscono 



= 0.59 



= 1.59 



(6 6is ) 



Ed avremo per la (5) 



T* = 1689 (1 +| 0.36 X 0.59) = 1865 s 

 T* = 2778 (1 —1 0.36 X 1.59) = 1950 s 



B = 42.500* . 



Ripetuto il ragionamento per tutte le sezioni verticali, si arriva ad 

 un'onda per cadun liquido, del periodo 0, sfasate tra loro di 180°. Tale 

 periodo è quello del terzo sistema lento, che troviamo corrispondere al pe- 

 riodo T della (l &is ), quale ottenemmo sostituendo alle lettere le identiche 

 cifre rispettive. 



Il fenomeno che nei pendoli è di battimento, viene nel caso idrodi- 

 namico mascherato dal moto fluido discontinuo della superficie comune. 



Le velocità corrispondenti alle onde dei due primi sistemi rapidi, a 

 periodo di 1865 e 1950 s , ottengo rispettivamente colla formola (1): 



(9) V i = i ^=13,4 ; V g = ^=12,8 ™/ 8 . 



