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dere per aumentare di una unità la superfìcie di contatto (S r )i , sicché po- 

 tremo scrivere 



MSr + s;)«2«;(s r ) I + 2«r(s r ),-. 



Rifacciamo ora le condizioni di equilibrio per una piccolissima varia- 

 zione nelle singole aree del contorno del cristallo, supposto che questo ri- 

 manga in contatto con la fase amorfa senza sensibile aumento di volume. 

 Per quello che si è precedentemente detto (')> le condizioni di equilibrio 

 stabile saranno le seguenti: 



ì=n 



T_Pi àSi = , 

 s=l 



y «j ÓSi -f «; ^(S r ), + a r d(Sr) % = ; 



dalle quali si ottiene in primo luogo la relazione che ripete la legge di 

 Curie per ciascuno dei due cristalli in contatto, ossia: 



(8) Pì-Pì-p^- — ■ p n = a, : a 2 : « 3 : ... a n ; 

 in secondo luogo esse forniscono ancora 



(9) «;*(Sr)i+«r*(Sr)i««0, 



che integrata dà precisamente 



(9 a ) «£(Sr)i + «r(S r ) 2 = costante . 



Se si considera l'accrescimento a partire dall'origine del cristallo gemi- 

 nato, questa costante è naturalmente zero; sicché si potrà scrivere senz'altro, 

 invece della (9 ), la condizione seguente da aggiungersi alle (8) per rendere 

 minima la tensione superficiale per un dato volume: 



(10) a^ + ^^^O. 



Ma è da osservarsi che a' r è quantità piccolissima e trascurabile; essa inoltre 

 tende a zero, quando i due cristalli sono in tale contatto da ritenersi l'uno 

 la continuazione dell'altro. La condizione di equilibrio (10) esprime che la 

 parte di area (S r )i di contatto deve essere grande, come all'opposto per 

 l'area libera si dovrà avere 



(11) (S,.) 2 = minimo o zero. 



(') 0. Viola, R. Accademia dei Lincei. 1916, Rendiconti, II, pag. 401. 

 Rendiconti. 1917, Voi. XXVI, 1° Sem. 37 



