— 391 — 



resto già ne aveva risentito un qualche disagio, specie quando ('), dopo 

 avere con geniale semplicità tratteggiata la- teoria delle onde gravitazionali, 

 fu condotto al risultato inattendibile che anche onde spontanee dovrebbero 

 di regola dar luogo a dispersione di energia per irraggiamento. 



« Siccome questo — sono sue parole — non dovrebbe presentarsi 

 « in natura, così appare verosimile che intervenga la teoria dei quanti a 

 « modificare non soltanto l'elettrodinamica di Maxwell, ma anche la nuova 

 « teoria della gravitazione ». 



In realtà non c'è bisogno di arrivare ai quanti. Basta correggere l'espres- 

 sione formale del tensore gravitazionale nel modo qui esposto. Bimane allora 

 a priori esclusa l'eventualità di imbattersi in conseguenze non rispondenti 

 alla intuizione tìsica, sia che si tratti di onde libere o d'altro fenomeno 

 •puramente gravitazionale. Infatti, a norma delle (10'), o, se si vuole, del 

 principio di d'Alembert generalizzato, quando si annulla il tensore energe- 

 tico T{ ft , lo stesso deve avvenire per il tensore gravitazionale A i7j , il che 

 implica assoluta assenza sì di sforzi, che di flusso, o anche di semplice 

 localizzazione dell'energia. 



Astronomia. — Osservazioni della nuova cometa Mellish = 1917 a. 

 Nota del Socio E. Millosevich. 



Sembra che l'astro sia stato scoperto dal sig. Mellish, Yerkes Observa- 

 tory, Williams Bay, probabilmente il 20 marzo. 



Una piccola efemeride, calcolata a Copenaghen, sopra elementi difettosi 

 è di grossolana approssimazione. 



L'astro è lucente; il nucleo è fra 6 ta e 7 ma grandezza, la testa misura 

 circa r ,6 e designasi una lieve codetta; suppongo che possa diventare un 

 bell'oggetto, ma nulla devesi congetturare senza la conoscenza pur approssi- 

 mata delle distanze. 



Io trovai l'astro il 25, e feci le seguenti quattro posizioni: 



t. m. E. C. E. a app ef app. Stelle di riferimento 



limshms o r rt 



1917 marzo 25 7 36 19 2 6 45.28 (9.656) ;+ 16 3 38.0(0.737) 1 

 » » 27 7 4 25 2 4 38.13 (9.651) ;+ 16 44 26.6 (0.721) 2 

 » 29 6 58 53 2 1 40.23 (9.655) -f 17 23 26.7 (0.721) 3 

 » 30 7 9 1 1 59 45.26(9.659);+ 17 4130.7 (0.732) 4 



(') Nella Nota già citata al principio. 



