— 476 — 



quindi se <P(£) è funzione periodica oscillante fra — A e -f-A, mentre 

 2U e 2W sono le ampiezze assegnate per u , iv avremo per determinare 

 ai , a» le equazioni lineari 



(-L 1 - + -Lf?-i\ A P 



\ 2»! a 2 2 — /, ' 



il cui determinante 



A 



2(2 —rj) 



/ 



è sempre diverso da zero. 



Quando non sia periodica, è possibile determinare il rapporto 



: a 2 in funzione dell'angolo costante che la vibrazione superliciale fa con 

 la verticale, come già si è visto nella precedente Nota. 



Osserviamo infine che nell'istante iniziale sulla superficie libera del 

 suolo si ha 



ove C . D sono delle costanti. Ora se noi supponiamo che la *P(£c) abbia 

 valori diversi da zero soltanto entro l'intervallo 



avremo che nell' istante iniziale la superficie è tutta in quiete eccettuata 

 una striscia normale all'asse delle x, nella quale si ha una perturbazione 

 arbitraria. Le forinole trovate dànno quindi la soluzione generale del pro- 

 blema della propagazione, sia in superficie, che in profondità, di una per- 

 turbazione superficiale comunque determinata in grandezza, nell' interno 

 della striscia. Essa deve però soddisfare alla condizione di avere un'incli- 

 nazione costante sulla verticale. Si ha così in superficie un'onda isolata 

 rettilinea, propagatesi normalmente alla striscia iniziale. 



II. 



Volendo ora basare una rappresentazione meccanica delle oscillazioni 

 sismiche sulla soluzione del problema delle oscillazioni di un suolo piano 

 che abbiamo precedentemente studiato, si possono fare le considerazioni se- 

 guenti. 



Noi possiamo immaginare le onde, approssimativamente sferiche, che 

 partono dal focus del terremoto, posto ad una certa profondità nel sotto- 



