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suolo, come composte ciascuna di una numero grandissimo di elementi di 

 onde piane, propagantesi in tutte le direzioni, e inviluppanti una di queste 

 onde sferiche. È naturale allora di pensare che il suolo eserciti in certo 

 modo un'azione selettiva sopra queste onde, cos'i da trasmettere a grandi 

 distanze soltanto quelle che sono compatibili colla superficie piana che lo 

 limita e colle sue proprietà tìsiche. Verranno quindi rapidamente smorzate 

 quelle onde che non soddisfanno alle condizioni generali della propagazione 

 in un suolo piano, e rimarranno in particolare quelle la cui velocità di pro- 

 pagazione è la stessa determinata dalla forma piana della superficie libera. 

 È anche ammissibile che sulla superficie libera debbano manifestarsi con 

 effetti più intensi quelle onde, che avendo identica velocità di propagazione 

 superficiale, vengono in certo modo a sovrapporre i loro effetti. 



La teoria delle onde associate, che abbiamo svolta, riproduce un tale 

 stato di cose in modo abbastanza conforme a quanto l'intuizione ci sugge- 

 risce. Noi abbiamo considerato invero un unico piano di propagazione. Ma 

 le proprietà ben note circa la sovrapposizione dei piccoli modi, ci permette di 

 ammettere che i risultati, trovati per uno di questi piani, possano simulta- 

 neamente verificarsi per tutti i piani passanti per la verticale dell'epicentro. 

 Avremo così che le coppie di direzione di propagazione associate daranno 

 luogo a coni associati, luoghi di queste direzioni, generanti in superficie delle 

 onde circolari, come loro inviluppo, che si propagheranno intorno all'epicentro. 



Per quanto abbiamo dimostrato, una qualsiasi perturbazione darà luogo 

 a tre gruppi di queste onde, di cui i due aventi maggiori velocità di pro- 

 pagazione, risultano dalla sovrapposizione di due onde piane ordinarie, l una 

 longitudinale e l'altra trasversale; il terzo, di velocità minore, è formato 

 da onde superficiali di Rayleigh generalizzate. Siccome l'esperienza ha consta- 

 tato che ordinariamente tre sono i gruppi di onde che successivamente per- 

 turbano una determinata località, a notevole distanza dall'epicentro, noi 

 possiamo ragionevolmente fare l'ipotesi che essi rappresentino precisamente 

 i tre gruppi di onde, di cui la nostra teoria ci ha dimostrato l'esistenza. 

 I sismologi ammettono già che il terzo gruppo (L) rappresenti onde di Ray- 

 leigh ; noi veniamo a riattaccare all'equazione di Rayleigh anche gli altri 

 due gruppi. Questa equazione diviene in tal modo il centro unico di tutta 

 la teoria. 



I due primi sistemi di onde, le onde (P) ed (S), sono comunemente 

 considerate dai sismologi, come onde piane rispettivamente longitudinali e 

 trasversali. È chiaro che sostituendo a queste onde le coppie associate, 

 veniamo a soddisfare meglio alle leggi della meccanica, in quanto queste 

 coppie di onde sono realmente possibili nel suolo, mentre la teoria, ora accet- 

 tata, non tien conto per le onde (P) , (S) delle condizioni alla superficie. 



Esiste quindi attualmente, per così dire, una sconcordanza di metodo, 

 poiché le condizioni alla superficie, di cui si tien conto per le onde (L), 



