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porremo 



(2) 8nu = } . X U1 X f 



1 



Le misure si intenderanno riferite al sistema elettrostatico assoluto, nel 

 senso di Gauss-Hertz (') (in cui la costante dielettrica e la permeabilità ma- 

 gnetica si considerano puri numeri, eguali all' unità per il vuoto). Con ciò, 

 in seno ad un mezzo impolarizzabile (aria o vuoto), u rappresenta la den- 

 sità di energia dovuta alla forza X* , mentre il relativo tensore maxwelliano 

 degli sforzi rimane definito dal sistema (covariante) 



(3) T fk -=?<«« — ^X,-X* 1,2,3). 



I singoli sforzi specifici (trattati come pressioni) risultano dai rap- 

 T- 



porti — * , il cui significato, per una data coppia di indici i, k, è: 

 V «a a Xìt 



componente ortogonale secondo la linea x k dello sforzo che si esercita sopra 

 un elemento superficiale normale alla linea Xi (o viceversa). 



Dacché il campo in questione si suppone essenzialmente stazionario, 



dovremo ritenere le X,- derivanti da un potenziale g> (x,= — ) , esclu- 



dendo dalle nostre considerazioni, se si tratta di forza magnetica, quelle 

 eventuali porzioni di campo in cui ci sono correnti. 



Assumiamo in particolare y> = — Gxi con C costante. Avremo 



X, = G , X, = X s = 0, 



il che corrisponde ad una forza di intensità |Cj diretta secondo le linee x^ . 



Se si suppone inoltre che le linee coordinate sieno ortogonali, ossia che 

 il ds f abbia la forma 



Hf dx\ Hf dal -f H| dx\ , 



si ha dalle (2) e (3) 



0* 



U ' U! = TT2 = U 1 



( Ti i T t8 T33 



(3') H '~ " ' HI — H| 



( T iH = (*'=M)t 



(') Ofr. per es. Abraham, Theorie der Elektnzitàt, B. I, § 61 [Leipzig, Teubner, 

 1912 (4* edizione)]. 



