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tropo che, sottoposto all'azione di un campo magnetico, acquisti una tem- 

 poranea anisotropia solo per effetto del campo. 



Per vedere come in tal caso le omografie yi e y 2 che caratterizzano le 

 proprietà specifiche del conduttore siano effettivamente dilatazioni, conside- 

 riamo la superficie di livello del campo magnetico passante per un punto P 

 qualunque del conduttore ed uu sistema unitario, ortogonale, destrorso di 

 tre vettori i,j,k, avente il piano ij tangente in P alla detta superficie 

 di livello. Poiché, per evidenti ragioni di simmetria, tutte le direzioni uscenti 

 da P ed appartenenti al piano ij sono equivalenti dal- punto di vista elet- 

 tromagnetico, si conclude che le velocità degli ioni e le rispettive forze elet- 

 tromotrici devono essere complanari con la forza magnetica, cioè 



essendo evidentemente il vettore h parallelo a k . 



Di qui si trae facilmente che le velocità Pi e P' 2 degli ioni positivi e 

 negativi possono scriversi sotto la forma: 



dove a x , a 2 , b x , b 2 sono delle quantità reali. 



Tenendo presenti' le (2), si vede immediatamente che le omografie yi 

 e sono in tal caso definite dalle seguenti uguaglianze 



onde si conclude che le omografie y x e y. 2 sono effettivamente dilatazioni 

 aventi per direzioni principali quelle dei vettori i.j.k sopra considerati. 



Pi -A E, X k = 



p;AE,Xk = 



P; = e (a, E, X i . i + a, E, X j . j -f b l E, X k . k) 

 P: = e (« 2 E 2 X i . i -f a, E 2 X j . j -f b t E, X k . k) 



(') Cfr. Binali- Forti et R. Marcolongo, Analyse vector ielle generale. T. I, p. 21, 

 Pavia 1912. 



