— 21 — 



precisamente si ha A 2 V = — z~ . In questo caso non potremo dire 



che per ogni punto interno al conduttore si ha e(Ni — N 2 -J- Nì — Nj) = 0. 

 Niente si deve modificare in questo caso di quanto precedentemente si è 

 detto sulle azioni esercitate dagli ioni liberi sulla massa del metallo, ma 

 non possiamo più dare per la risultante delle forze che agiscono sulle ca- 

 riche risse contenute nell'unità di volume l'espressione — e(N, — N 2 )F. 

 Dunque pei metalli che si comportano come il bismuto la teoria prevede 

 che vada modificata l'espressione (j AH)è, per la forza che agisce sulla 

 massa metallica contenuta nell'elemento di volume dv, quando la distribu- 

 ii 7" 



zione delle correnti non soddisfi la condizione — = 0. Dobbiamo però osser- 



vare che, appunto nei metalli pei quali la variazione di resistenza e l'effetto 

 Corbino sono più rilevanti, sembra si debba ammettere una vera e propria 

 alterazione di proprietà specifiche prodotta dal campo magnetico; se questa 

 alterazione è diversa nelle direzioni che formano angoli differenti con l'asse 2, 

 le formule (3) e (4) vanno sostituite con altre già complicate (') e non è 

 quindi facile dire come si modifichi in realtà l'espressione della forza agente 

 sulla massa contenuta nell'elemento di volume dv . 



Nel caso di una lamina disposta trasversalmente nel campo magnetico 

 uniforme H, il movimento della elettricità è determinato dalle prime due 

 delle equazioni (3) ( 2 ); queste equazioni valgono anche se il campo magne- 

 tico determina una vera e propria alterazione delle proprietà specifiche del 

 metallo di cui la lamina è costituita: basta in tal caso considerare J^Njr, r t 

 come funzioni del valore assoluto Uh. Di più, come già si è visto, nel 

 caso in cui una lamina disposta trasversalmente nel campo è percorsa da 

 correnti permanenti si ha rigorosamente A 2 V = 0; quindi l'espressione 

 (j A H) dv per la forza agente sulla massa metallica contenuta nell'ele- 

 mento di volume dv vale qualunque sia la natura del metallo. Indichiamo 

 con n la normale, nel piano della lamina, alla direzione l del vettore j ; 

 con d e d n due rette tra loro ortogonali giacenti nel piano della lamina; 

 pur di scegliere convenientemente il senso positivo su d e d„ si avrà 

 cosld—cosndn e quindi la componente secondo d„ della forza (j AH)è 

 sarà data da j d h dv . 



§ 6. Possiamo ora spiegare senz'altro il fatto (cfr. il § 2) che un 

 disco munito al centro ed alla periferia di elettrodi di resistenza trascura- 

 bile, posto trasversalmente nel campo magnetico H, è sollecitato a ruotare 

 intorno al proprio asse quando si mandi in esso una corrente permanente. 

 Infatti, siano P e P' due punti simmetrici rispetto al centro del disco, j r la 



(!) Preda, Rend. Accad. dei Lincei, 2° seni. 1916, pp. 28 e PO. 

 ( 2 ) Corbino, Rend. Accad. dei Lincei, 1° sem. 1915, pag. 213 



