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minato campo magnetico H, la distribuzione della densità di corrento, cioè 

 del vettore j , dipenderà in genere dalla natura del metallo di cui il con- 

 duttore è formato; tale distribuzione muterà, in genere, all'invertire del 

 campo H . 



Consideriamo la forza risultante ed il momento risultante delle azioni, 

 studiate nei precedenti paragrafi, che gli ioni esercitano sulla massa del 

 metallo. Da quanto precedentemente si è detto, risulta che per due condut- 

 tori uguali dal punto di vista geometrico, muniti di elettrodi uguali ed 

 ugualmente disposti, attraversati da uguale corrente totale, ma costituiti da 

 metalli diversi, la detta forza ed il detto momento, corrispondenti ad un 

 dato campo magnetico H , non saranno in genere uguali ; per un dato con- 

 duttore tale forza e tale momento non subiranno, in genere, una semplice 

 inversione all' invertire del campo. (Si potranno avere, in generale, approssi- 

 mativamente, una risultante e un momento risultante uguali per due con- 

 duttori che soddisfino alle condizioni dette ed una semplice inversione della 

 detta risultante e del dettò momento risultante all' invertire di H , solo 

 adoperando metalli pei quali sia molto piccola l'alterazione della distribu- 

 zione delle correnti e dei potenziali che il campo magnetico produce). 



La teoria prevede quindi che, limitando opportunamente la libertà di 

 movimento dei conduttori, si possano osservare spostamenti di questi ultimi 

 che non mutano direzione all' invertire di H . Sono state effettivamente con- 

 statate azioni elettromagnetiche di tale natura (') ed altre se ne potranno con- 

 statare. Per es., è stato osservato che in una lamina rettangolare di bismuto, 

 munita lungo due lati opposti di elettrodi di resistenza trascurabile, sotto 

 l'azione di un campo magnetico trasversale H, la densità di corrente acquista 

 una componente parallela agli elettrodi, che ha segno costante in tutti i 

 punti della lamina ( 2 ); poiché tale componente s'invertirà all'invertire di H, 

 permettendo alla lamina soltanto traslazioni nella direzione delle linee di 

 corrente corrispondenti al campo nullo, si potranno osservare spostamenti che 

 non s' invertono all'invertire del campo magnetico. 



In una lamina munita di elettrodi puntiformi situati al contorno, un 

 campo magnetico trasversale non altera la distribuzione delle correnti, se 

 si mantiene costante l' intensità della corrente totale ( 3 ) ; se si considerano 

 quindi due lamine uguali dal punto di vista geometrico, munite di elettrodi 

 puntiformi ugualmente disposti al contorno, attraversate dalla stessa corrente 

 totale e situate in campi magnetici trasversali di uguale intensità, per esse 

 la forza risultante e il momento risultante delle azioni esercitate dagli ioni 

 sulla massa metallica saranno uguali, qualunque sia la natura dei metalli 



(') Corbino, Nuovo Cimento, 1911, voi. I, pag. 397; Corbino e Trabacelii, Nuovo 

 Cimento, 1915, voi. IX, pag. 80. 



( 2 ) Corbino, Rend. Accad. dei Lincei, 1° sem. 1915, pag. 213. 



( 3 ) Volterra. Rend. Accad. dei Lincei, 1° sem. 1915, pag. 294. 



