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di cui le due lamine sono costituite. Per ciascuna di queste lamine la detta 

 forza e il detto momento subiranno soltanto un' inversione all' invertire del 

 campo magnetico. 



§ 8. La teoria elettronica delle forze di origine elettromagnetica agenti 

 sulla massa di un conduttore, come si è visto, si presenta semplice nel 

 caso isotermico (N, ed N 2 costanti in tutti i punti) ; come già si è accen- 

 nato nel § 2, i risultati di tale teoria si potranno in parecchi casi verifi- 

 care, con una certa approssimazione, senza ricorrere a particolari dispositivi 

 che permettano di tenere il conduttore a temperatura costante, cioè in pa- 

 recchi casi la variabilità della temperatura T, e quindi di N L ed N 2 , potrà 

 considerarsi come una causa perturbatrice che non modifica essenzialmente 

 i risultati. Niente c' impedisce, in particolare, di considerare questa causa 

 perturbatrice come trascurabile per la maggior parte dei metalli, nei quali 

 le differenze di temperatura che si stabiliscono sotto l'azione del campo 

 magnetico sono lievissime. 



Quando si volesse tener conto anche delle variazioni di T, e quindi di 

 N, e N 2 , si dovrebbe procedere nel seguente modo : Calcolare, in base alle 

 equazioni che regolano in questo caso il movimento della elettricità (equa- 

 zioni che ancora non sono state stabilite per un conduttore avente forma 

 arbitraria e munito di elettrodi la cui forma e posizione siano pure arbi- 

 trarie), la quantità di moto che gli ioni liberi contenuti nell'elemento di 

 volume dv cedono, coi loro urti, nell' unità di tempo, alla massa del con- 

 duttore e calcolare la risultante delle forze elettriche che agiscono sulle 

 cariche fisse contenute nello stesso elemento di volume dv: si potrà così 

 ottenere la risultante delle azioni che gli ioni esercitano sulla massa me- 

 tallica contenuta in dv . 



Bisognerà calcolare inoltre, sempre in base alle equazioni dette, le 

 pressioni che gli ioni liberi esercitano su ogni elemento ds della superficie s 

 che limita il conduttore ; queste pressioni non si equilibreranno in genere, 

 come per H = 0, appunto perchè sotto l'azione del campo N a ed N 2 hann o 

 valori diversi nei diversi punti della superficie s. 



La risultante e il momento risultante delle dette forze di massa e 

 delle dette pressioni superficiali potranno determinare, compatibilmente coi 

 vincoli, movimenti del conduttore nel campo magnetico. 



Applicando questo procedimento non si giunge a risultati semplici, 

 almeno se non s' introducono nuove ipotesi, nemmeno nel caso molto parti- 

 colare del parallelepipedo considerato nel § 1, 



