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Vogliamo ora tener conto della terza delle (22). Ora abbiamo, dalla 

 terza delle (I), 



e, dalla (6), 



roo 

 h(rs) x(s) da ; 



la terza delle (22) dà, ricordando che per la (12) 



2w* = Sì* — a>\ 



N =N(r), 



f I.frs) 



e che 



(24) 

 da cui 

 (24') 



2(o* Ms) + co 1 s ds = N(r) , 



y(r) 1 /'°° 



Ma conoscendosi di già %(r) per la (23'), si ricaverà di qui ^.(r) ed il 

 problema è risolto. 



I casi misti sono ora completamente risolti. Se intatti supponiamo dati, 

 in superficie, L , M , te , allora le (23') (1»') mi danno rispettivamente %{r) , 

 X{r)\ che se suppongo invece dati m,p,N, allora le (21') (24') formano un 

 sistema nelle due incognite %{ì'),X(r) avente per determinante 



1 « 



2 1 



03* 



che è diverso da zero, e quindi sono risolubili rispetto a X e % 



Meccanica. — Sopra i moti di precessione regolare del giro- 

 scopio simmetrico pesante. Nota di Lucio Silla, presentata dal 

 Socio T. Levi-Civita. 



Come è noto, per giroscopio simmetrico si intende un corpo rigido fis- 

 sato per un suo punto 0, il quale abbia eguali due dei tre momenti prin- 

 cipali di inerzia relativi a quel punto, ad esempio A e B, ed abbia, inoltre, 

 il baricentro G situato sull'asse di figura OC, cui spetta il terzo momento 

 d'inerzia C. 



Se il giroscopio simmetrico è pesante, si dimostra che, nel movimento 

 del corpo, l'asse OC si sposta restando sempre compreso entro lo spazio li- 

 mitato da due falde coniche di rotazione attorno alla verticale Oj, col ver- 



