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dall'ordinata 1, e, cadendo più rapidamente di quella, diventa assintotica 

 all'asse della p. 



Analogamente a quanto si è fatto per la funzione </> , si può anche per 

 la y ; costruire la seguente tabella; a tal fine si tanno varie ipotesi sulla 

 densità vera del sole, supponendo che questa possa assumere valori com- 

 presi tra la densità apparente (1,41), e, p. e., 20. Rimangono così deter- 

 minati i valori della funzione *P, in base alle relazioni (19); in corrispon- 

 denza, e per successive approssimazioni, si trovano i valori di p, risolvendo 

 la (16); finalmente si trovano i valori della costante di smorzamento uni- 

 taria h, dividendo p per R#„: 





= 1,41 



2 



5 



10 



15 



20 





- 1 



0,705 



0,281 



0.141 



0,094 



0,070 



P 



= 



0;53 



2,46 



5,2 



7.95 



10,40 





= 



3.81.10" 2 



7,08. IO" 12 



7, 49. IO" 12 



7,63.10" 12 



7.64.10-' 2 



Anche qui, come nella tabella della funzione <P, si vede che il fattore h 

 cresce rapidamente per variazioni della densità vera, tra 1,41 e circa 2; 

 per valori di quella, comunque superiori, l'ordine di grandezza di h resta 

 fissato in IO -12 . 



Tutte le considerazioni analitiche svolte portano dunque alla seguente 

 conclusione: Supposta per semplicità uniforme, la densità vera del sole, se 

 essa è alquanto superiore alla apparente (p. e. 2 invece di 1,41), oppure 

 comunque notevolmente superiore (l'uualisi dice anche infinita), l'ordine di 

 grandezza del fattore di smorzamento h resta fissato fra IO -11 e IO -12 . A 

 questo risultato sono pervenuto con la considerazione di entrambe le due 

 funzioni <P e e ritengo che l'aver supposto costante la densità del sole 

 (mentre questa è certamente, ed in guisa difficilmente precisabile, non uni- 

 forme) non possa avere indotto errore notevole. 



