— 28 — 



il campo elettromagnetico è quello generato da questo solo centro di scuo- 

 timento, bisoguerà, pure, porre, negli integrali, al secondo membro, GÈ , 

 , al posto di (S ed £). In questa ipotesi, valeudoci delle (8), possiamo' 

 far comparire, in ciascuna delle due formole che determinano Gs ed § , lo 

 stesso vettore (S od <£> solamente. Limitandoci a scrivere la prima di queste 

 formole, avremo 



(9) ®(z,y ,z r t) = %{x\y ,*,.*) + 



+ì!,J>a["a(|<k+4 



— y " A <•• A ®i) — 



de 



t-- r« 

 C 



x essendo sempre il vettore unitario di componenti — r - , — , — , n un vet- 



~ì>? Tnj K 



tore unitario normale a , r la distanza dei due punti (£ , 17 , £) ed 

 A = (x , y , 2), e l'accento, sul vettore (S 0l indicando la derivata di questo 

 vettore rispetto a x. Aggiungiamo ancora che la (9) vale nell'ipotesi che 

 la superficie <f non separi i due punti A„ ed A; quando quest'ultimo 

 caso si avvera, bisogna sopprimere, nel secondo membro, il termine (£ fuori 

 dell' integrale. 



2'. Nel caso in cui il punto A , in finitamente lontano, è un centro lu- 

 minoso, la (9) si semplifica perchè, con le solite considerazioni, si trova 

 che, in essa, si possono trascurare i termini che contengono (S„ rispetto a 

 quelli che contengono (£ . In questo caso si può porre e = p'==l . C — c, 

 e la (9) si riduce all'altra 



(10) e = ^+^rjvA(uAC£-;)- 



-n A (toA®ó) — t(n X & )\ , = 



)r=t— — ' 

 c 



1 f ( ^ ^ 



= (So + -. — (cos r n — cos rn) @ — 



(v + v )(>tX(* ) + n(rX(?„){ r - 



r n ed rn essendo gli angoli che i vettori r ed v formano con 11 . E, se A„ 

 emette luce monocromatica, per cui 



©. = o cos 2*(f- - ^±M±là + ^ 



