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piano limitata dal foro dello scherma. Poiché, poi, per poter applicare la 

 teoria tradizionale approssimata della diffrazione, la retta di coseni direttori 

 «, , |J , ^ , uscente da A , deve passare nelle vicinanze del contorno di a , 

 sarà lecito, come nel caso in cui A è al finito, porre 



r -j- r = , v X a = , cos r n = — cos rn 

 e la (11) ci darà 



, 10 . rr - cos rn f „ / t a 8 £ + M + r . A . 

 (12) Q& = a sen 2n \~ x V ò ) do ■ 



Limitandoci a considerare luce incidente normalmente allo scherma, 

 avremo, più semplicemente, 



(12') <S-^ «J] «a, (f + 



Quando, ora, si osserva un fenomeno di diffrazione con l'aiuto di uno 

 strumento ottico, risulta evidente che le condizioni ottiche, nel punto A di 

 osservazione, dipendono, oltre che dalla posizione relativa di A rispetto allo 

 scherma diffrangente, anche dalla linea di mira. Indicheremo i coseni di di- 

 rezione di questa retta, ossia le componenti di r , con a , /? , y . I primi due 

 di questi coseni sono infinitesimi e tali sono da considerarsi anche £ e rj, 

 se scegliamo l'origine in un punto interno al foro. D'ordinario, poi, quando 

 si passa a calcolare l'integrale che compare nella (12), o (12'), o integrali 

 analoghi, si tien conto soltanto dei termini d'ordine più basso in £ e rj che 



provengono dallo sviluppo del fattore di -r- nell'argomento del seno. Nel 

 nostro caso, ponendo q = ^x 1 -j- y l + z 2 , potremo scrivere 



r = *[} - («* + w) + (£ 2 + = 



se teniamo conto soltanto dei termini di second'ordine in £ e t] e di quelli 

 di prim'ordine quando sono moltiplicati per a o (ì . 



Si distinguono, com'è noto, due categorie di fenomeni di diffrazione: 

 quelli di Presnel e quelli di Fraunhofer. Dal punto di vista analitico, i fe- 

 nemeni di Fresnel sono caratterizzati dal fatto che i termini d'ordine più 

 basso, nell'argomento del seno, sono di secondo grado, mentre, per i feno- 



