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Ma dopo che la polodia s'è presa a seguire con osservazioni dirette, e 

 s'è visto che essa non è rappresentabile nè con uno nè con pochi termini a 

 parametri fissi, poiché al periodo chandleriano se ne aggiungono parecchi 

 altri con amplitudini variabili, l' idea di sostituire ai 4tp « internazionali » 

 ossia effettivi, i J<p teorici, dipendenti da parametri che dovrebbero deter- 

 minarsi dalle stesse misure di latitudine che servono a trovar n e Jf, è 

 naturalmente da abbandonare. ^Basti dire che uno dei periodi più notabili, 

 dopo il chandleriano, è il periodo annuo, i cui effetti possono arrivar a su- 

 perare la metà di quelli del primo. Or se noi di tal periodo volessimo tener 

 conto con l'aggiungere alla (3) due termini della forma sin ^.Acosp-f- 

 -f- cos ® . X sin e , questi si fonderebbero con gli altri due termini annui 

 ( — Drt — GJf) e le (3), così completate, condurrebbero per n e Jf a ri- 

 sultati della forma 0/0 ( 1 ). 



L'equazione (2) resta quindi nelle 4 incognite J<p /li n Jf, ma alla 

 determinazione di queste due ultime, ora che la costante /=20",47 è già 

 da considerare assai prossima all'esattezza, si oppone, per altra provenienza, 

 la stessa difficoltà che or ora dicemmo originarsi dal periodo annuo della 

 polodia. Le due onde T)n e GJf interferiscono infatti con altre piccole onde 

 annue, più o meno irregolari, e di fase incognita, principali fra cui sono: 



a) la rifrazione zenitale esterna, dipendente dal gradiente orizzon- 

 tale della temperatura ; 



b) la rifrazione zenitale interna, detta anche rifrazione di camera, 

 che dove l' installazione dell' istrumento non fu curata a dovere, può arrivar 

 anche a superare i decimi di secondo; 



c) l'effetto della illuminazione del fondo del cielo, che varia secondo 

 leggi ancora inesplorate, con lo splendore della stella, e si fa sentir a pre- 

 ferenza in quei metodi di misura di y> nei quali alla bisezione della stella 

 con un filo mobile è sostituito il tempo di appulso della stella a un filo 

 fisso (misure in primo verticale, senza micrometro registratore) ( 2 ). 



Queste tenui onde annue, che insieme costituiscono una vera e propria 

 perlurbasione del Zenit interessano anch'esse i centesimi di secondo (in ge- 

 nerale) e mescolandosi con le onde provenienti dal residuo di aberrazione 

 e dalla parallasse, ne rendono difficilissima la ricognizione a parte. La dif- 

 ficoltà è anzi insuperabile quando le misure di latitudine siano limitate ad 

 una sola stella. Allora si può bensì separare, in forza dell'equazione (2), 



(1) Aggiunti nel sistema di equazioni (3) i detti termini, esso basta a determinare 

 in blocco le incognite 



A sin q — b cos B . n — b sin B . àf A cos q -\- b sin B . n — b cos B . éf , 



vale a dire a darci due sole equazioni fra le quattro quantità X q n éf . 



( 2 ) In questa perturbazione annua del Zenit possiamo immaginar inclusa anche la 

 problematica « rifrazione cosmica » del Courvoisier. 



Rendiconti. 1919, Voi. XXVIII 1» Sem. 6 



