— 50 — 



nare le quattro costanti elettroniche speciali di ogni metallo, e cioè i nu- 

 meri di ioni positivi e negativi per centimetro cubo, e le rispettive mobilità. 



2. Mi riferirò, in quanto seguo, ai simboli adottati nella mia Nota 

 del 1915; e precisamente denotano: 



N! , N 2 il numero di ioni positivi e negativi per centimetro cubo; 

 y, , v 2 le rispettive mobilità, definite come nella teoria di Drude; 



e il valore assoluto, comune, della carica dei due ioni; 



e© = Ni e ì v x -(- N 2 e 2 v 2 la conducibilità elettrica normale (senza 

 campo) ; 



H l'intensità del campo. 



Inoltre varranno le seguenti posizioni: 



m^— He Vi , m 2 = H«y 2 ; 



_ N| e * Vi _ N 2 e 2 v 2 



Sì ~~ 1 -fwf ' Sì ~ 1 -{-mi 



s = Si -j- s 2 ; « = mi Si — m 2 s 2 . 



Per calcolare le variazioni ^di resistenza specifica della lamina quali 

 risultano dalla diretta osservazione sperimentale, suppongo che nel misurare 

 queste si proceda nel seguente modo : a due punti della lamina, alla quale 

 la corrente accede per via di elettrodi puntiformi o estesi, sono fissate due 

 sonde sottilissime, rilegate a un galvanometro di resistenza sufficientemente 

 elevata per non alterare in modo sensibile la distribuzione delle correnti 

 nella lamina. Sia V la differenza di potenziale fra le sonde ottenuta a 

 campo nullo; e siano V , V" le differenze di potenziale nel caso che agisca 

 un campo diretto, o un campo invertito. In generale V e V" saranno dif- 

 ferenti, se le sonde non stanno su una linea di flusso a campo nullo e ri- 

 masta tale dopo l'azione del campo. Fatta la media fra V e V, con che 

 si elimina l' intervento di una eventuale forza elettromotrice di Hall creata 

 dal campo, il rapporto fra quella media e V può considerarsi come eguale 

 al rapporto fra la resistenza specifica sotto l'azione del campo e quella a 

 campo nullo. 



Un tale procedimento conduce però a risultati definiti, cioè indipen- 

 denti dalla forma e dimensione della lamina e dalla disposizione degli elet- 

 trodi, solo nei due casi estremi, in cui, sotto l'azione del campo, restano 

 invariate o le linee di corrente, o le linee equipotenziali ; ciò che avviene 

 rispettivamente, come dimostrò il prof. Volterra, quando gli elettrodi sono 

 puntiformi e il contorno della lamina è perfettamente libero, o quando tutti 

 i contorni della lamina, come nel caso dell'anello circolare, sono costituiti 

 da elettrodi di conducibilità grandissima e perciò a potenziale uniforme. 



Consideriamo infatti il primo caso (elettrodi adduttori puntiformi, e 

 quindi invariabilità delle linee di flusso). Il campo determina una distribu- 



