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zione. del potenziale V in ciascun punto della lamina, dominata dalla equa- 

 zione (4) della mia Nota citata, la quale ci dice che, detta n la direzione 

 della normale alla linea di flusso e t quella della tangente, si ha: 



vv; _ £ vv; 



~òn s !>t 



Inoltre, indicando con j t la densità di corrente lungo t si ha: 



s 2 -f 7>V DY s 



*- s—^> qmDdi: ^ = ?+-iJ<. 



Siano (fig. 1) A e i? i punti dove sono fissate le sonde, e siano 1 e 2 

 le linee di flusso" passanti per A e B; sia 3 la equipotenziale passante 



Fig. 1. 



per A sotto iFcampo, e 4 la equipotenziale a campo nullo, normale cioè 

 alle linee 1 e 2. Si ha: 



re -^y € r c 



V. _ V„ = _ ^ _ i» _ _ -j-j-^ y, ; 



e quindi: 



Invertendo il campo, la linea 4, lungo la quale va fatta la prima in- 

 tegrazione, resta invariata; e così resta invariata poiché tutte le cor- 

 renti conservano la stessa direzione e anche la stessa intensità, con o senza 

 campo, se, come supponiamo, viene mantenuta costante la corrente totale 

 che traversa la lamina. 



Si ha pertanto un semplice mutamento nel segno di e della formula 

 precedente, e come nuova differenza di potenziale risulta; 



