La media delle due differenze di potenziale sarà quindi: 



E = —7 — : rjtdt. 

 s 2 -(- e 2 . >c 



Ma a campo nullo si avrebbe: 



Fig. 2. 



Cosicché la grandezza che misura sperimentalmente il rapporto fra la 



E 



nuova resistenza specifica e la normale, cioè — , sarà data da: 



-bio 



^0 



E s 1 



E s* + « 2 * c, ' 



cioè le cose vanno come se la conducibilità specifica c a avesse assunto sotto 

 l'azione del campo il valore: 



(1) c =-^-, 



3. Nell'altro caso limite in cui le linee equipotenziali restano invariate 

 e si modificano le linee di corrente (lamina coi contorni interamente occu- 

 pati da elettrodi), la variazione di conducibilità, misurata come sopra dal 

 rapporto delle differenze di potenziale fra due punti con e senza campo a 

 parità di corrente totale, si esprime in modo diverso che nella (1). 



Siano (fig. 2) 1 e 2 i due contorni limiti a potenziale uniforme; e 

 siano 3 e 4 le linee di corrente con e senza campo ; sia infine A una linea 

 equipotenziale compresa fra 1 e 2. 



La corrente totale che traversa la A sarà: 



I 



=J jpds, 



