— 53 — 



dove jp è la componente normale della corrente e ds l'elemento lineare di A. 

 Ma la linea di flusso forma con la normale n un angolo /? di cui la tan- 

 gente è 



e perciò, detta j\ la corrente lungo la linea di flusso: 

 j p = j t cos §=j t 



f/V -f- s 2 



Dette j x e j y le componenti di corrente secondo due assi x e y, e X 

 e Y le componenti relative del campo elettrico, si ha per le equazioni (2) 

 della Nota citata: 



j x = sX — «Y , 



•y, = s x + s x, 



cioè : 



+;"5= ;■? = («• + «•) (X 2 + y 2 ) 



Si ha quindi : 



y.s 2 + e 8 



Ma se il campo non esistesse, il valore di j p sarebbe, divenendo $ = c t , 



f p = co f/X 2 + Y 2 , 



supposto costante il campo elettrico, cioè la differenza di potenziale fra gli 

 elettrodi 1 e 2. E perciò a parità di differenza di potenziale il rapporto 

 fra le correnti totali che fluiscono tra gli elettrodi sarà uguale al rapporto 

 di s a c ; o anche, a parità di corrente totale, le differenze di potenziale 



fra gli elettrodi staranno come — a — , cioè le conducibilità relative mi- 



S Co 



surate col metodo delle sonde staranno come s a c ■ Adunque, mentre nel 

 caso di elettrodi adduttori puntiformi le differenze di potenziali fra le sonde 

 con o senza campo si comportano come se la conducibilità varii da c t 

 s 2 + « 2 



a , nel caso di elettrodi estesi all' intero contorno quelle differenze 



s 



si comportano come se la conducibilità varii da c a s, subisca cioè un 

 mutamento più forte. 



Risulta da ciò che, misurando sotto l'istesso campo la conducibilità 

 specifica nelle due diverse condizioni sovra accennate risulteranno numeri 



diversi, e precisamente proporzionali a s (elettrodi estesi) e a ! (elet- 



