trodi puntiformi). Siano E c ed E le differenze di potenziale fra le sonde, 

 con e senza campo, nel caso di elettrodi estesi: sarà 



Bo s ' 



Siano E H ed E le stesse differenze con elettrodi puntiformi; sarà 



E H s 2 + « 2 



H/i) s 



da cui 



K.Eh s _M-^_ ^_ 



E 'E, s 2 -^ s *-L±*gJ\h 



dove /? è l'angolo di cui ruotano le linee equipotenziali e le linee di flusso, 

 per effetto del campo, a partire dalla posizione di ortogonalità. Quest'angolo 

 è legato alla costante R dell'effetto Hall, in modo facilmente misurabile. 

 L'ultima relazione ci dice quindi che: 



La resistenza specifica del metallo muta, per effetto del campo, in 

 misura diversa secondo che la variazione si ricerca con elettrodi addut- 

 tori estesi all'intero contorno o con elettrodi adduttori puntiformi. Il 

 rapporto fra le due variazioni è legato in modo semplice al coefficiente 

 dell'effetto Hall. 



Questa ultima relazione è stata sottoposta a una delicata verifica quan- 

 titativa dal dott. Trabacchi, ed è stata perfettamente confermata dall'espe- 

 rienza, come sarà mostrato in una prossima Nota. 



4. Fermando la nostra attenzione sul caso degli elettrodi puntiformi, 

 cui corrispondono le condizioni più facili per la misura sperimentale della 

 variazione di resistenza, abbiamo visto che si ha: 



Eh_^ . s 2 -f £ 2 



E s 

 La variazione apparente di conducibilità sarà quindi: 



; — °o 



Jc s 



c c 



Il calcolo di quest'ultima espressione, in funzione delle costanti elet- 



f 1 ) Boltzmann aveva trovato una relazione solo in apparenza analoga a questa; sa- 

 E 



rebbe cioè — =l-(-tg 2 /3. Tale relazione del Boltzmann non fu trovata verificata nelle 

 esperienze di Ettingshausen ; riè poteva esserlo, poiché nel primo membro manca il divi- 

 sore ^ che vale all'incirca 1,6 in un campo di 10 000 unità. 



