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ironiche del metallo, può farsi agevolmente, osservando che s/s è inferiore 

 all'unità, e che si può quindi senza errore sensibile trascurarne, di fronte 

 a 1, le potenze superiori a un certo grado. Posto 



(2) r-f 



e 



S* + e 2 



c = — — — (conducibilità sotto l'azione del campo) 

 s 



a l = N, e* Vi , a t = N 2 e 2 v 2 , 

 si ha, senza trascurare alcun termine, 



C =S (1 + y*) = (~'— + TJ*-*) (1 + f) 

 \ 1 -f- m\ 1 + m\ 1 1 



e, osservando che 



ai + di — e 



c -\- axml-\- a 2 m\ . 2 . 

 °~ (l+wì)(l+w|) [ ) 



da cui, posto: 



si ottiene: 



fi i 6 2 — 1 



c_ _ 1 -f- ih mi -{- p 2 mf 

 c ~ (l+w?)(l+w 2 ) 



Trascurando le potenze di Mi e ^ 2 dalla quarta in su, si ottiene: 

 = — = — bi m\ — o% mi + y . 



Ma y 2 può calcolarsi con la stessa approssimazione, ponendo: 



(3) y = m 1 bi — m 2 bz. 

 Sostituendo ed effettuando dei facili calcoli, si ottiene: 



(4) J -± = — h,b % (mi + m 2 ) 2 . 



Questa formula è di notevole interesse teorico, poiché prova che, se 

 esistesse una sola specie di elettroni e fosse pertanto bi ovvero b 2 eguale 

 a zero, il metallo non presenterebbe variazioni di resistenza per effetto 

 del campo. Adunque, finché si resta nell'ordine di idee preso a base da 

 Drude per spiegare la conducibilità dei metalli, è necessario ammettere la 



