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esistenza di entrambe le specie di ioni, positivi e negativi, se si vuole render 

 conto dei mutamenti della conducibilità nel campo magnetico. 



Se si spinge più a fondo il calcolo di y , fino alle grandezze di ordine 

 superiore, e precisamente fino al quarto ordine incluso, per m rispetto al- 

 l'unità, si ottiene dalla (2) : 



a x a 2 



1 -4- mi 1 + mi , , . . , . , . . „ 



y — ■ ■ = m l b l — m 2 b 2 -f- b x b t (m 2 — mi) (m, -f- m\) 



1 -\- m\ 1 1 -j- m\ 



E per la (4) : 



y = m l b ì — m 2 b 2 — (m 2 —■ m,i) — . 



Co 



Anche questa formola contiene un risultato importante. Si osservi infatti 

 che la grandezza y è connessa al fenomeno Hall, poiché è la tangente del- 

 l'angolo in cui ruotano le linee equipotenziali per effetto del campo. Si ha 

 precisamente che, indicando con R il coefficiente dell'effetto Hall: 



RH = 



E, avendo trovato che la conducibilità sotto l'azione del campo è 



s 2 + e 2 

 e = —-, 



se ne deduce 



RHc = -= y, 

 s 



cioè 



Si ha quindi: 



Re = = e \bi Vi — b t v 2 — (y 2 — Vi) — I . 



Per un campo molto debole, cui corrisponda una variazione di condu- 

 cibilità — trascurabile, il coefficiente di Hall assume un valore R che si 



Co 



deduce dalla formola precedente applicata a questo caso, e cioè: 



R Co = e{b x Vi — b 2 v 2 ); 



