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basta assumere 



(19) = 



V 



A V si può, senza errore sensibile, sostituire il valore limite c. Si ha 

 quindi, in unità C. G. S., 



V = tf = 3.10 10 , /'=6,7.10-\ 



e ciò porge 



(19') /j = 2-^-10- 2 >, 



la densità lineare fi dovendosi ritenere espressa in grammi per centimetro. 

 Di qua si rileva intanto che, per ogni distribuzione realizzabile con masse 

 ordinarie, è esuberantemente verificata l'ipotesi preliminare che h si possa 

 trattare come quantità di prim'ordine. Sotto tale ipotesi, si ha dalla (9) 



n = 1 — 1% : e, sempre a meno di termini di secondo ordine, - si riduce 



n 



ad h. In conformità l'espressione (16) della forza, tenuto conto della (19), 

 assume l'aspetto 



2fr/QY h 



Il primo fattore corrisponde evidentemente all'attrazione newtoniana 

 esterna di un cilindro omogeneo (dello spazio euclideo) alla distanza q dal- 



cor- 



i Q \ 



l'asse. Il secondo fattore (assai prossimo all'unità) y~ J costituisce la et 



rezione statica dovuta alla teoria di Einstein. L'alterazione geometrica dello 

 spazio ambiente, già esplicitata in generale a § 3, dà luogo, trascurando 

 nelle (15) e (16) i termini di secondo ordine in k, ai seguenti valori delle 

 curvature principali: 



h - h 



«i = -^ , o)« = , o h = ^ . 



Dacché co, , « 2 , u> 3 appartengono rispettivamente alle giaciture r = cost., 

 z = cost., x 3 = cosi, si conclude che, nella distorsione dello spazio, provocata 

 dalla presenza di un cilindro materiale (circolare, indefinito, omogeneo), la cur- 

 vatura riemanniana resta nulla nelle giaciture normali all'asse, mentre assume 



il valore positivo per le giaciture meridiane, e il valore opposto — -j 



per le giaciture tangenti ai cilindri coassiali. 



