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Qualora si ammetta che alla conduzione non prendono parte cariche positive, 

 l'equazione precedente va sostituita dall'altra: 



(A) hi = —=. — 4- en — . 



iT 1)2 1)2 



Poiché l'effetto termico trasversale (Ettinghausen) che accompagna l'effetto 

 Hall è sempre poco rilevante, — deve ritenersi piccolo; dunque non solo 



1)2 



il secondo, ma anche il primo termine a secondo membro della (A)' o della 

 (A)" contiene un fattore piccolo. Se si ammette che n e ri siano funzioni 

 di T, non mi sembra perciò che, almeno in genere per ogni metallo, si 



possa trascurare nella (A) il termine contenente — ; infatti ciò equivar- 



rebbe ad ammettere che si possa (data la piccola entità dell'effetto Hall) 



ritenere il valore di eia — n') — , o il valore di en — , trascurabili di 



1)2 13 



fronte a quello di hj e che si possa invece (nonostante la piccola entità 



1>T l>g 



li v -4- p') "ì)T 



^dell'effetto Ettinghausen) ritenere il valore di — , o il valore di 



- — , approssimativamente uguale a quello di hj. 



1) 1 1)2 



Ci si può inoltre domandare se alla risultante delle forze meccaniche 

 che sotto l'azione del campo magnetico sollecitano il parallelepipedo, di 

 cui si è parlato nel precedente paragrafo, possano portare un contributo 

 non trascurabile (oltre le pressioni sopportate dalle facce superiore e infe- 

 riore) le azioni che le cariche elettriche moventesi nell' interno del condut- 

 tore esercitano, in virtù dei loro urti, sulla massa di quest'ultimo e le forze 

 elettriche, dovute alla distribuzione del potenziale, agenti su cariche legate 

 alla massa stessa del metallo (v. § 3). 



Ohe non basti in genere, a spiegare ogni azione meccanica esercitata 

 da un campo magnetico su di un conduttore percorso da corrente, la sola 

 considerazione delle variazioni di concentrazione delle cariche elettriche e 

 delle conseguenti variazioni della pressione lungo le superfìcie limitanti il 

 conduttore, si può render chiaro con un esempio. Consideriamo la nota espe- 

 rienza della ruota di Barlow modificata nel modo seguente: supponiamo 

 sostituito alla ruota un disco munito al centro e alla periferia di elettrodi 

 di resistenza trascurabile, in modo che tutti i punti del contorno esterno 

 del disco si possano ritenere allo stesso potenziale e lo stesso avvenga per 

 tutti i punti del contorno interno; supponiamo inoltre sostituito alla cala- 

 mita a ferro di cavallo un campo magnetico uniforme, le cui linee di forza 

 siano parallele all'asse del disco. A causa delle correnti radiali da cui è 

 percorso, il disco sarà sollecitato a ruotare intorno al proprio asse; ora 



