8. A chiarimento della nomenclatura introdotta nel n. 3 si osservi che 

 la corrispondenza di cui in esso si discorre, ove si supponga che il piano 

 delle curve 0! e C 2 ivi considerate, sia il piano (>, di cui al n. 6, si muta 

 per l'omografia quivi introdotta in una reciprocità involutoria dello spazio S N 

 che risulta una polarità o un sistema nullo (singolare) secondo che n è pari 

 o dispari. 



9. Abbiamo osservato che quando n è della forma \k -f- 3 una C 

 piana è associata ad un fascio almeno di curve dello stesso ordine ; ora vo- 

 gliamo far vedere che nel caso di una cubica, se questa è generale, le cu- 

 biche associate ad essa costituiscono proprio un fascio e precisamente il 

 fascio delle cubiche aventi a comune i flessi calla cubica data. 



Consideriamo infatti una cubica Gì generale, e sia C 3 una cubica asso- 

 ciata ad essa. Sia M un flesso di Gì ed m la relativa tangente; m deve ta- 

 gliare C? e C 3 in due gruppi coniugati. Ma rn ha in comune con Ci il 

 punto M contato tre volte, dunque M appartiene al gruppo secondo cui m 

 taglia C e , ossia appartiene a C 5 . Il ragionamento dimostra che i flessi di Gì 

 appartengono a C 3 e allo stesso modo che i flessi di C 3 appartengono a Gì, 

 e quindi C 3 e -Gì appartengono ad uno stesso fascio sizigetico. L'osservazione 

 fatta può evidentemente enunciarsi dicendo che: 



Ogni retta del piano di un fascio sizigetico di cubiche taglia le 

 cubiche del fascio in una involuzione autoassociata ('). 



Fisica. — Sulla teoria elettronica delle forze elettromagne- 

 tiche. Nota II di Elena Freda, presentata dal Socio Gorbino. 



§ 3. Consideriamo un conduttore percorso da correnti permanenti: in 

 ogni punto di esso avremo una forza elettrica, che rappresenteremo col vet- 

 tore F, le cui componenti secondo tre assi ortogonali xijz saranno date da 



}V 7>V ?V 



X = , Y = , Z = — - — (V, potenziale). Prescindiamo dal 



l>x ~òy ~ìz 



movimento disordinato delle particelle elettrizzate che esiste anche quando 



il conduttore non è percorso da correnti. Indichiamo con ;i x la massa di 



uno ione positivo moveutesi liberamente nel metallo, con e la sua carica, 



con -^r 1 — ~r~ le componenti della velocità di un tale ione (dovuta al 

 dt dt dt 



campo elettrico) in un istante dell' intervallo di tempo t, tra due urti contro 



le molecole del metallo; con —— i valori medi, nell'intervallo t, , 



dt dt dt 



(') I teoremi, stabiliti in questa Nota, possono stabilirsi tutti, come farò vedere 

 nella tesi, per via geometrica. Qui per ragioni di spazio ho seguito la via più rapida, 

 che, in questo caso, è la via analitica. 



Rendiconti. 1919. Voi. XXVIII, 1° Sem. 53 



