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rispettivamente con Nj e Nó i numeri delle cariche fisse positive e negative 

 pei; unità di volume; la risultante delle forze elettriche agenti su tali ca- 

 riche sarà e(N'ì — N£) F e questa forza si potrà ritenere applicata diretta- 

 mente alla massa metallica contenuta nell'unità di volume. 



Come è noto, in un conduttore percorso da correnti permanenti il po- 

 tenziale V soddisfa all'equazione A 2 V = e da questa si deduce che la 

 densità dell'elettricità nell' interno del conduttore è nulla (Il potenziale V 

 si può ritenere dovuto alla distribuzione dell'elettricità alla superficie del 

 conduttore che si considera e di quelli che lo collegano alla sorgente di 

 elettricità) ( 1 ). Riferendoci alla teoria elettronica avremo 



e(N, — N 2 + NI — N0 = O. 



Dunque, per quanto precedentemente si è detto, in un conduttore per- 

 corso da correnti permanenti la somma delle azioni, originate dal campo 

 elettrico, su ogni elemento di massa del metallo, è nulla. 



§ 4. Consideriamo ora un conduttore percorso da correnti permanenti 

 e sottoposto all'azione di un campo magnetico, d'intensità h, le cui linee 

 di forza siano parallele all'asse s; gli assi xys formino un triedro ortogo- 

 nale destrorso. 



Ammetteremo, analogamente a quanto fa il Drude ( 2 ). che i valori medi 

 delle componenti delle velocità che gli ioni acquistano, negli intervalli di 

 tempo tra due urti, in virtù della forza elettrica F e della forza elettro- 

 magnetica dovuta al movimento degli ioni stessi nel campo magnetico, si 

 possano ritenere dati dalle formule 



(3) 



Supporremo il conduttore tenuto a temperatura costante; non dovremo 

 quindi considerare altre forze agenti sugli ioni, oltre quelle già dette. 



(') Vedi Mathieu, .Théorie de VéUctrodinamique, pag. 8 (Paris, Gauthier-Villars, 

 an. 1888). 



(") Drude, Ann. der Physik, 1900,111. pag. 369. Vedi anche: Corbino, Eend. Accad. 

 dei Lincei, 1° seni. 1915, pag 213. 



