-o anche 



<4)' KA2Y - ff vt = Ù ' 

 «avendo posto 



v i = - — . v. t = - — , mi = e h , w 2 = ev*li , 



K,=f^£i , Ke = f^ , K = K,+K S , ffo = ^(N iyi + N 2 r 2 ). 

 1 -f- 1 + m ì 



(Per la maggior parte dei metalli l'alterazione di proprietà specifiche pro- 

 dotta dal campo, ammesso che esista, si deve ritenere piccolissima e quindi 

 si possono ritenere valide le formule scritte. Quando non si dica esplicita- 

 mente il contrario, ammetteremo che si tratti di metalli di tale specie). 



Se = (questa condizione equivale all'altra — o) , 



ha un valore trascurabile, il potenziale V soddisfa all'equazione 



o se 



g — K 



A*V = 0. Questa equazione è soddisfatta in particolare ogni volta che il 

 movimento della elettricità avviene perpendicolarmente alle linee di forza 

 del campo magnetico, ogni volta che si ha cioè j z = 



In tutti questi casi avremo, come per h = 0. e(Ni — N« + NJ — N 2 ) = 

 in ogni punto nell' interno del conduttore. La risultante delle forze che agi- 

 scono sulle cariche fisse contenute nell'unità di volume sarà e(N[ — N£)F = 

 =■ — <?(N, — N 2 ) F e si potrà considerare applicata direttamente alla massa 

 del metallo contenuta nell'unità di volume; tale risultante è equivalente 

 [v. equazioni (3)'] al sistema di forze — eNi^Pi , -|- e N x CP, , -[-<?N 2 *P 2 , 



— eN 2 <Z> 2 . Come già si è visto, gli ioni liberi mediante i loro urti trasmet- 

 tono alla massa del metallo contenuta nell' unità di volume le forze eN^, 



— ^N 2 ^P 2 ; dunque in definitiva tale massa è soggetta alle forze cN^,, 

 - — eN 2 <i> 2 . Indichiamo con jj e j 4 i vettori che in ogni punto del condut- 

 tore rappresentano la densità della corrente trasportata dagli ioni positivi 

 e la densità della corrente trasportata dagli ioni negativi (j, e j 2 avranno 

 rispettivamente le direzioni l x ed / 2 ), con j il vettore che rappresenta la 

 -densità di corrente risultante, cioè la somma j, -j- j 2 . Avremo 



eNi<l>i =j l A H . -eN,<P,=j,AH 



e, per la proprietà distributiva del prodotto vettoriale. 



eN,«f, — eN 2 <De = j AH. 



Dunque in un conduttore tenuto a temperatura costante e sottoposto 

 all'azione di un campo magnetico uniforme, quando si crei una distribuzione 



( l ) Corbino, Rend. Accad. dei Lincei. 1° seni. 1915, pag. 213. 



