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quindi, posto per p A il suo valore (3), 



(5) ' B, = qv* i 2^- — (J l9 y yrftf,, 



e ciò dimostra l'asserto. 



Prendendo f = <p — z, si ha in vf il potenziale di velocità di una cor- 

 rente, (di velocità limite v nel senso delle s negative) interrotta dal corpo S. 

 La forza, che è necessario vincere perchè S non sia trasportato dalla cor- 

 rente, è ancora espressa dalla (5), ossia, introducendovi /' al posto di y>, da 



•j <j t 



Questa formula è un' ovvia estensione, al caso di tre dimensioni, di quella 

 stabilita da Lord Rayleigh per la pressione, che si esercita sopra l'unità di 

 lunghezza di una lamina infinitamente lunga a orli paralleli ( 1 ). 



3. Venendo ora al caso di fluidi elastici, avremo, supposta la validità 

 della legge di Boyle, 



p = cq (c costante), 



La equazione di continuità assume l' aspetto 

 dìoso , 



-Jl + .^-o, 



ossia anche 



1 ^ P , s 



- — + u ^ = 0; 



mentre le equazioni di Eulero si riassumono in 



C) Cfr. per es. Kirchhoff, Vorlesungen uber mathematische Physik, B. I, pag. 307. 



