Eliminando P fra queste due equazioni e ponendo 



v 



2 



= x 



c 



v dt \ v * J ) 



) iv m ì w t>* LI 



si ha 



(l bis ) J 2 (p-\- X&(f = 0. 



Un ragionamento identico al precedente mostra che 

 C = P B = c logp B ; 



quindi 



(3 bi9 ) p A 



(5 bis ) B,=p B [_ec ( ì>z S — 



yd(t \ . 



Le condizioni determinative di <p sono ora la equazione indefinita (l bis ) 

 colle (2), (4) e condizioni all' infinito. 



Per X abbastanza piccolo ('), è presumibile che la espressione analitica 

 di (p si possa sviluppare in serie di potenze di X 



<po + *spi + • • ■ ; 



lo stesso avviene allora per e ' oz > ; quindi per R. Il primo ter- 



mine dello sviluppo di R è 



che corrisponde alla resistenza di un fluido incompressibile, avente dapper- 

 tutto la densità costante della regione B. 



1,013 



( l ) Se si tratta dell'aria, si ha in unità £C. G. c = - 2 -— rlO 9 ; quindi, qualora 



basti per la convergenza dello sviluppo che sia il limite per v, in metri, si trova 



essere v — 279 m . 



