Ma una particolarità rimarchevole fa sì che si possa trar partito di questa 

 disposizione per studiare la rotazione anche dentro la larga riga di assorbi- 

 mento, in quanto che nella debole luce residua si distinguono ancora netta- 

 mente le frange suddette. 



Ecco quanto ho potuto osservare in proposito. 



Eccitando il campo, le pallide frange che si hanno dentro le righe re- 

 stano rettilinee e orizzontali, tranne proprio sui bordi della banda, in cui 

 non se ne vede più traccia ; esse non si spostano per azione del campo che, 

 forse, di qualche decimo di frangia nello stesso senso che si ha fuori la riga, 

 cosicché la rotazione ivi esistente sarebbe inferiore a 18°. 



Questo risultato k di grande interesse, perchè in contradizione con quello 

 che permettono di prevedere tutte le teorie note. Si osservi infatti che ormai 

 si è tutti d' accordo nel ritenere che la rotazione q debba essere proporzionale 



a , essendo n V indice di rifrazione : 



in cui n\ e n K indicano i valori dell' indice di rifrazione per le lunghezze 

 d' onda X' e X. 



Il primo integrale rappresenta l' area compresa tra una frangia contorta, 

 la sua primitiva posizione, e le due ordinate corrispondenti alle ascisse X e V. 



Or tra due opportuni valori di X a destra e a sinistra della riga, l' indice 

 di rifrazione acquista valori eguali, cosicché se chiamiamo X e X' questi due 

 valori, il secondo membro della (2) sarà nullo, e lo stesso dovrà avvenire 

 del primo. Ma intanto fuori la banda, 1' area espressa dal primo membro è 

 sempre positiva, perchè le frange si inflettono nello stesso senso dai lati di 

 esso. Bisogna quindi che entro la banda le frange si spostino in senso opposto. 



Risulta precisamente dalle misure che son prese di base nella costruzione 

 della figura data nel lavoro sopra citato che questa rotazione opposta, dentro 

 la banda, dovrebbe essere, per le considerazioni precedenti, non inferiore 

 a 200°. La contradizione con 1' esperienza surriferita è quindi completa. 



Si noti inoltre che tutto ciò vale qualunque sia la legge con cui n è 

 funzione di A, solo che la curva sia incontrata in due punti situati da bande 

 opposte della riga da una retta parallela all' asse delle ascisse. Che se si 

 ammette per la curva degli indici la forma nota prevista dalla teoria della 

 dispersione anomala, ciò che si è detto sopra si ritrova anche graficamente. 



(1) 



dn 



da cui integrando tra due valori X e X', 



(2) 



