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Derivando queste formole successivamente rispetto ad x , y , z , sommando 

 e tenendo presente le (8), si trova 



l>x l>y \r r 3 r 1 r 3 J 1 \r r 3 r' 1 r 3 J ) 1 



Questa equazione al limite, per x — 0, y = 0, £ == 0, successivamente, 

 chiamando T'(y , s), T"(x , T"'(# , y) il valore limite ed i valori del- 

 l' integrale 



n, : 2L(i_r_i + , B + .jì!_(ì_i _ i:+iV+ 



Jo, ( \r r 3 r r 3 / ~ìx ~òy \r r 3 r 1 r 3 / ' 



+ w 1 ; + — ) -d<Xi 



ìx 22 \r r 3 r ' r 3 ) ) 



per ^ == 0, y = 0, £ = 0, ci da : 

 ^ (A + 3/*)fl(0,y,«) = — + 



| (1 + 8a.) 9(«,o,i)=-T"(^,8f) + 



T, W + 8rt«(af,y,0). — T"(y,t) + 



E queste equazioni si possono risolvere, come le (7), per mezzo di appros- 

 simazioni successive. 



6. Termineremo osservando che il metodo da noi adottato è suscetti- 

 bile di essere applicato anche al caso generale in cui il mezzo elastico è 

 limitato da due piani formanti un angolo diedro commensurabile con n, ovvero 

 da tre piani formanti un triedro birettangolo in cui l'angolo diedro non 

 retto è commensurabile con rr, e conduce alla soluzione del problema anche 

 quando, invece di dare in superficie gli spostamenti, si dieno i valori delle 

 tensioni. 



