dove j H denota la componente della densità di corrente sulla normale v alla 

 linea equipotenziale e dove, inoltre, K verrà supposta essere una grandezza 

 (conducibilità specifica della lamina) dipendente soltanto dalla natura del 

 metallo di essa lamina e dall' intensità del campo magnetico. 

 2) 77 principio di distorsione Hall-Corbiuo, cioè 



Ja = — ^jt ) 



dove ja denota la componente della densità di corrente sulla tangente a alla 

 linea equipotenziale e dove, inoltre, X verrà supposto essere un numero, nullo 

 nel caso ordinario (assenza del campo magnetico H) , dipendente soltanto 

 dalla natura del metallo della lamina, dall'intensità del campo magnetico 

 e (nei riguardi del seguo) dall'essere destrorsa oppure sinistrorsa la terna 

 costituita dai vettori a , v e dal campo H ('). 



La temperatura della lamina viene supposta implicitamente costante. 



Per la dimostrazione del nostro asserto, intendendo che i versi sulle 

 rette v e a siano quegli stessi dei vettori v e tf, si osservi la eguaglianza 

 vettoriale 



dove j rappresenta la densità di corrente, e si tengano presenti i due sud- , 

 detti principi. Avremo 



Si osservi, poi, che 



Potremo, dunque, scrivere 



j =-KF(v-k) , 



relazione vettoriale che compendia appunto le equazioni (I) del Corbino. 



(') Giova no^ire che, nel caso ordinano, taluni assumono come principio di Ohm 

 l'insieme dei due principi, dei quali uno riguarda la misura del flusso attraverso le linee 

 equipotenziali, l'altro l'orientazione della densità di corrente (normale, nel caso ordi- 

 nario, «Ile linee equipotenziali). Anche in cotesto caso, però, in cui X =0, ci sembra., 

 che sarebbe opportuna la distinzione dei due principi. 



