(per chi ne ammette la possibilità) assoluta, quanto se la sorgente o l'osser- 

 vatore, od entrambi, si muovano con moto di traslazione uniforme. Per cui, 

 in sostanza, il secondo postulato afferma la assoluta indipendenza di c da 

 qualsiasi contingenza di moto uniforme di traslazione, che affetti sia la sor- 

 gente che l'osservatore. 



E noto che un'ipotesi di carattere meccanico o balistico, secondo cui la 

 velocità della luce si venga a sommare con quella della sorgente, potrebbe 

 spiegare, come la teoria della relatività, l'insuccesso di quelle tali espe- 

 rienze, più sopra citate. Ma essa sarebbe radicalmente in contrasto con la 

 teoria elettromagnetica, per cui poehi sono quelli che ne intravedono la 

 attendibilità (') Ad ogni modo si possono immaginare delle esperienze che 

 dovrebbero decidere fra la detta ipotesi o teoria meccanica, e la relati- 

 vistica. 



Si può ora vedere che taluno dei metodi, anche di solito già adottati 

 per la verifica dell'effetto Doppler. potrebbe portare, se opportunamente modi- 

 ficato, alla risoluzione dei detto problema. Per ciò consideriamo una sorgente 

 luminosa S. emettente onde di lunghezza A e di frequenza », che si muova 



ss' a À o b b' 



con la velocità v verso l'osservatore fisso . Supponiamo dapprima che le 

 onde si trasmettano attraverso un etere fisso. Le a onde emes?e in 1'' si tro- 

 veranno distribuite nel tratto S'A = c — v. Nello stesso tempo arriveranno 

 ad tutte le onde ri entranti nel tratto OB = c , per cui (c — v)/n = c/ri , 

 cioè n' = nc/{c — v). Facendo v/c = {3, e trascurando i termini di ordine 

 superiori al primo in jc? , si ha ri = n (1 -f- /S) . La nuova lunghezza d'onda 

 si ottiene tenendo conto che c = nX = n'X! , per cui X' = X (l — /?) . 



Facciamo, invece, l' ipotesi di carattere balistico od emissivo, enunciata 

 più sopra. In 1", le onde emesse da S si troveranno distribuite nel tratto 

 S'A' = c . In un tempo eguale, arriveranno su 0, ri onde che verranno 

 a distribuirsi nel tratto OB'=c-|-y. Per cui c/n = (c -f- v)/-ri , cioè 

 ri — a (1 -(-/?) . Tenendo conto poi che c -j- v == n'X' , si vede che, esatta- 

 mente, X' = X . 



Per cui. mentre per quanto concerne la frequenza si arriva alle stesse 

 conclusioni (salvo i termini in £? 2 ) tanto con l'ipotesi eterea quanto con quella 

 balistica, per la lunghezza d'onda si avrebbero valori diversi nelle due ipotesi, 

 e tali valori differirebbero per un termine del prim 'ordine in fi. L'effetto 

 Doppler, quindi, misurato con l'osservazione della lunghezza d'onda, porte- 



f 1 ) A questo proposito va ricordato l'importante lavoro critico di Kitz (Gesammelte 

 IVerke, pag. 317) che forse non è stato preso in sufficiente considerazione. 



