Per determinare poi gli assi permanenti di rotazione basta ricorrere 

 alla (4') ed osservare che la (4) si riduce ad #AM; = 0. Risulta imme- 

 diatamente che « l'asse Oiì è asse permanente di rotazione, quando e solo 

 quando coincide con l'asse OM,- dei moti interni il quale, a sua volta, 

 deve coincidere con l'asse OK che è fìsso nello spazio ». 



Inoltre, da quanto si è detto nel n. 2, sui punti multipli della polodia, 

 segue che la retta OK, che ora contiene i centri delle sfere (7') e (8'), 

 passa per il punto di contatto di queste che risultano perciò tangenti fra 

 loro, onde si ha che « la polodia, come pure V erpolodia, si riduce all'unico 

 punto di contatto di tali sfere ». Si può anche dimostrare facilmente te- 

 nendo conto delle (2^ e (3,) che « le sfere {!') e (S') sono tangenti fra 

 loro internamente e che la prima è interna alla seconda ». 



Fisica. — Sulla scoperta delle leggi delle variazioni adia- 

 batiche dello stato gazoso. Nota II di G. Guglielmo, presentata 

 dal Socio ?. Blaserna ( j ). 



Poisson (Ann. de eh. et de ph , maggio 1823) subito dopo la pubbli- 

 cazione del XII libro della Meccanica celeste di Laplace, che egli cita, cal- 

 cola il fattore \ -\- aw / (\ -\- a6) y della sua formula (2) coi risultati delle 

 esperienze di Clément e Desormes e dimostra che esso si riduce a c p fc v e 

 dimostra così il teorema di Laplace senza ricorrere ad ipotesi sulla natura 

 del calore, basandosi unicamente sui risultati delle esperienze. 



Nella stessa Memoria egli considera il seguente ciclo di operazioni 

 (forse il primo esempio di questo genere di ragionamenti) alle quali sup- 

 pone sottoposto 1 grammo d'aria : 1°) Questa viene riscaldata di dT p a 

 pressione costante ricevendo una quantità di calore c p dT p e subendo un 

 aumento di volume ~ì>v p ; 2°) dopo viene compressa adiabaticamente di un 

 volume dv q uguale a dv p , dimodoché essa riprende il volume iniziale mentre 

 si riscalda di dT q ; 3°) finalmente essa viene raffreddata di dT p -f- dT q a 

 volume costante e perde la quantità di calore c v (dT p -\- dT q ) ritornando 

 alla temperatura, volume e quindi anche pressione iniziali. 



Poiché l'aria è ritornata allo stato primitivo, il calore ricevuto e quello 

 perduto devone essere uguali, cioè deve essere : 



dT 



c p dT p = c v (dT q + dT p ), ossia k = 1 + . 



Ma dalla pv = RT si ha dT p =pdv p /R = — pdv q /R, poiché s'è fatto 

 dv q — — dv p , e quindi si ha: 



(') Pervenuta all'Accademia 1' 11 agosto 1917. 



