— 270 — 



detta /? la omografia delle pressioni interne, / e fi e solite costanti ela- 

 stiche d'isotropia e quindi (A. V. II. pag. 29 [1]) 



8 = — l div s — 2 fi D , 

 r 'dì! 



sì abbia (j? n] = ; ossia 



(22) *[divs]n + 2,u[D JQn = 0. 



Supponiamo ora che su a la discontinuità di s sia, nel caso degli 

 spostamenti di Volterra, 



[s] = a + -Q A (P — 0) 

 con a , Sì , costanti ; per modo che 



a*OQ=o , ^ = ^a , »^ = o. 



Operando sulla (21) con Ij e D risulta 



[divs] = nXv ; [~D n = j v + i n X v . n ; 



e sostituendo nella (22) 



( l + fi) n X v . n -\- [i v = . 



Moltiplicando scalarmente per n risulta nXv = e quindi v = 0. 

 Ossia, (21), 



La continuità della dilatazione, trae di conseguenza la continuità 

 delle componenti di deformazione, cioè dello strain. 

 ds 



Posto ora -jr= = a , dalle (23) risulta (a vettore costante) 



r 1 n a draSÌ] 



[ aa ] = i2Aa , =°- 

 D'altra parte, sempre conformemente alla (21), si può porre 



e quindi per ogni t tale che t X n = , risulta 



