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coordinati, si ha, proiettando la (2) sui tre assi 



(3) 



A^-(C« — Av)^ = Q 



dn 

 di 



= N. 



Momento, rispetto al centro di gravità della Terra, delle forze 

 di attrazione esercitate da un punto esterno sui vari ele- 

 menti della massa terrestre. 



Sia S un punto di massa M (centro del Sole o della Luna, nel quale 

 punto si supponga concentrata la massa dell'astro), sia r la distanza del 

 punto S dal centro della Terra ed r,- la sua distanza da un punto della 

 Terra di massa m*. Se si indica con Ri il vettore w e S, con k la costante 

 dell'attrazione solare, si avrà l'attrazione di S su mi espressa da 



k 2 M.-j R< 



n 



e si può notare che, essendo k 2 M — una quantità scalare, il momento della 



i 



forza sopra espressa, rispetto a un punto qualunque, è eguale al prodotto 

 della quantità scalare per il momento di E,,- rispetto al punto stesso. 



Si assuma un sistema di coordinate geocentrico che abbia l'asse c di- 

 retto verso il punto S e il piano bc passante per l'asse di simmetria della 

 Terra e sia quindi un piano di simmetria della massa terrestre e si indi- 

 chino con 



ai bi d 



le coordinate del punto mi , con Qi la distanza di questo punto dal centro 

 della Terra. Il vettore R, , che ha il suo primo estremo nel punto nii e 

 1' ultimo estremo nel punto di coordinate o , o . r , avrà le componenti 



— ai — bi r — d 



per cui il momento di R,- rispetto all'origine delle coordinate avrà le 

 componenti 



bi r — ai r o 



