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Cosicché l'effetto della chiusura sarà di portare rapidissimamente la 

 corrente I T già esistente nel secondario al valore I 2 . Che se la chiusura 

 fosse avvenuta in modo da magnetizzare il nucleo nel medesimo verso, 

 allora si sarebbe ottenuta una corrente iniziale 1 2 data da 



T , a . m 2 Ir m E a . m 2 , , T . m E 



I 2 == ^ — V T = — - + — (a + rI T . 



r (ir fi ri r (ir P r \ 



Dai valori iniziali I 2 I 2 la corrente decresce fino a zero secondo la legge 

 rappresentata dalla (2) che corrisponde a una esponenziale di ampiezza 



I 2 -}~ ~ riferita a un asse delle ascisse spostato in alto di ^ , e perciò di 



andamento ripido, quasi rettilineo. Le migliori condizioni sperimentali, per 

 quanto riguarda il ricavo di correnti secondarie intense, si otterranno quando 

 è maggiore il valore di I 2 . E si riconosce senz'altro che a parità di con- 

 dizioni è sempre 



i 2 >i; 



e che perciò la chiusura con magnetizzazione invertita sarà sempre prefe- 

 ribile a quella con magnetizzazione diretta rispetto alla precedente. Ma 

 anche la chiusura a magnetizzazione invertita potrà non dare i suoi effetti 

 più efficaci, qualora non siano convenientemente scelti gli elementi da cui 

 dipende il valore di l t . 



Essi sono, per un dato tubo, I T , m ed E. Il valore di I T , corrente 

 residua secondaria al momento della chiusura, dipende dalla durata della 

 pausa fra l'apertura e la chiusura, e dalla durezza del tubo, nel senso che 

 se questo è molto duro la corrente secondaria di rottura, che si svolge 

 anch'essa quasi secondo una retta d'inclinazione variabile, si sarà ridotta 

 di molto nel tempo della pausa. Se il tubo è molle, e la pausa è breve, 

 la chiusura sopravviene mentre la corrente secondaria, e quindi I T , non è 

 molto diminuita dal valore iniziale. La formola ci dice intanto che I 2 è 

 diverso da I T . ma sempre maggiore del valore che avrebbe avuto se I x 

 fosse nulla, cioè se la chiusura seguisse dopo una pausa molto lunga. 



La discussione della formola (3) si facilita se invece di considerare 

 V intensità massima I 2 che si stabilisce poco dopo la chiusura si prende in 

 esame la tensione V 2 esistente ai poli del tubo, tensione che si può rite- 

 nere eguale a rli-\-a, trascurando la perdita ohmica r 2 I 2 nel secondario. 



Si ottiene dalla (3) 



r 



V 2 = — wV T -4- r — = V T H m E . 



ft \ r, I r r 



wr -1 nr + — 



r, 1 ri 



E questa formula ci dice che, dopo la chiusura, la tensione ai poli del tubo 



