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L l 2 



della rottura ; ma di questa una parte m* ~— è ancora concentrata nel 



nucleo magnetico al momento della chiusura; cosicché indicando con W c 

 la totale energia svolta nella fase di chiusura si avrà 



(4) W 2 = L^-w 2 ^ + W c . 



Per valutare W c si consideri la (1) che può essere scritta 

 r -f m 2 r x di 2 



dove v denota la tensione agli estremi del ricevitore, qualora si trascuri 

 la resistenza interna r 2 del secondario. 



Moltiplicando per i 2 e integrando fra e t si ottiene 



6 T i J$ 



dove I denota la corrente secondaria iniziale e \ t la corrente secondaria 

 al tempo t . Se si sceglie t in modo che sia divenuto I t = 0, cioè che sia 

 cessata la corrente secondaria, il secondo membro diviene la potenza W e 

 svolta nel secondario; si ha perciò 



1 r + mV, _ 1 



2 L r, l *- 2 L l il * 



e poiché abbiamo nella (3) il valore di I 2 sarà facile dedurre W c . 



Sostituendone il valore in (4) si ottiene per la energia totale W 2 , 

 dopo alcuni facili calcoli, 



= V I! H ; — + — : — I T 2 (niE — a) — rI T 



Come si riconosce, W 4 risulta di tre parti : la prima, rappresentata dal 

 1° termine, corrisponde alla energia che si ricaverebbe dalla sola rottura 

 se questa si svolgesse fino all' esaurimento della corrente secondaria; la se- 

 conda, data dal 2° termine, misura l'energia corrispondente a una chiusura 

 isolata; l'insieme dei primi due termini darebbe l'energia dovuta a una 

 rottura seguita da lunghissima pausa e dalla seguente chiusura (I T = 0) ; 

 finalmente il terzo termine fornisce l'eccesso di energia derivante dal fatto 

 che la chiusura con magnetizzazione opposta avviene mentre sopravvive 



Rendiconti. 1918, Voi. XXVII, 1» Sem. 32 



