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punto (f , 7j , f) da un centro di scuotimento situato in A , potranno essere 

 rappresentati dalle formole 



(1) @ 6 = rot 2 -^ = -^ + graddiv^- , § = ^ 1 /- rot ^- ^ 



nelle quali, com' è chiaro, le operazioni rot , ecc. devono esser fatte 

 rispetto alle variabili g,rj,£. Un campo elettromagnetico come il prece- 

 dente si attribuisce alle vibrazioni di un, così detto, dipolo di cui p rap- 

 presenta il momento. 



Se indichiamo con p' e p" le derivate prima e seconda di p rispetto 



T 



all'argemento % — — , possiamo porre le (1) anche sotto la forma 



k (* + c »') + h A [ r - A l 3 » + 3 c * + § r)2 r 



+ j; v. [v. X (s,, + 3 -£ + £f V")] , 



in cui r sta a rappresentare il vettore unitario di componenti 



~òr ~òr 7ir 



3. Centro luminoso. — Un centro di scuotimento elettromagnetico 

 si dirà un centro luminoso quando può comunicare al mezzo circostante vi- 

 brazioni di lunghezza d'onda così piccola da potersi considerare praticamente 

 come infinitamente piccola, come accade per le lunghezze d'onda corrispon- 

 denti alle varie radiazioni luminose, e consideriamo il centro di scuotimento 

 solo in quanto emette queste vibrazioni. Ora, se le (1), o (■!.'), rappresen- 

 tano una vibrazione armonica, il vettore p è proporzionale a 



cos T ( T ~ % + Tó ) = cos 271 (f ~ T° + *) 



il fattore di proporzionalità essendo un vettore finito e costante, T indi- 

 cando il periodo e X la lunghezza d'onda della vibrazione considerata. Ne 

 viene che, in questo caso, i termini delle (V) che contengono p,p',p" a 

 fattori, stanno fra loro come 



1 , 2n r ~f , 4n»^, 



C£ = 



(10 



